È morto il gen. F. von Weiss ultimo superstite di Sadowa
Si osservi che se f(x) è funzione pari, cioè se f(— x) = f(x), tale è anche C(ω), e se f(x) è dispari, anche C(ω) è dispari. Nel primo caso la (53
Pagina 113
per f dispari:
Pagina 116
per f pari:
Pagina 116
Con ciò lo sviluppo della f si scrive (v. (57)):
Pagina 123
Pauli, ZS. f. Phys., 80 (1933), p. 573 e segg.
Pagina 158
ZS. f. Phys., 39 (1926), p. 828.
Pagina 239
ZS. f. Phys., 38 (1926), p. 518.
Pagina 239
dove le sono altre f costanti arbitrarie.
Pagina 247
Il movimento del sistema ad f gradi di libertà dipende,come è noto, da costanti, definibili dalle condizioni iniziali: ora Sommerfeld impose una
Pagina 248
E poichè, come si è visto, una delle si identifica con l'energia E del sistema, si può riguardare questa come una funzione delle f costanti J, e
Pagina 249
Lettera usata:s p d f g h...
Pagina 270
si può definire il prodotto scalare di due vettori f, g:
Pagina 291
Questo spazio si chiama perciò spazio funzionale. Si può anche dire che la funzione f(x) è rappresentata da un punto nello spazio funzionale e
Pagina 292
Estendiamo ora allo spazio hilbertiano la formula (2): prodotto scalare di due vettori f, g, rappresentanti le funzioni f(x), g(x), o prodotto
Pagina 294
Alla definizione (3) del modulo di un vettore f o norma di una funzione f si può ora anche dare la forma seguente: essa è la radice quadrata di f x f.
Pagina 295
e si interpreta così: il coefficiente dello sviluppo della funzione f mediante le funzioni ortogonali , è la proiezione del vettore f sul versore
Pagina 295
Condizione di ortogonalità dei due vettori f, g (o delle funzioni f(x), g(x)) è che sia , cioè, in conseguenza della definizione (4), che sia
Pagina 295
Proiezione del vettore f sul vettore g è il numero
Pagina 295
b) I simboli log, sin, cos, ecc. sono altrettanti operatori, che mutano la funzione f,...) nella funzione log f), sin f, ecc.
Pagina 298
Un operatore generico viene indicato con una lettera: noi useremo di regola per questo scopo le lettere gotiche. Per esempio scriveremo F = per
Pagina 298
d) Il simbolo (con costante) è un operatore che muta ogni funzione integrabile f nella funzione
Pagina 298
L'operatore a secondo membro ha, un'interpretazione assai notevole: esso, muta f(x) in f(x ), poichè, per la formula di Taylor,
Pagina 302
l'estensione immediata del caso precedente porterebbe a definire come F () l'o. l.
Pagina 302
Si vede di qui che le componenti del vettore sono le , le quali si ottengono dalle componenti fn di f mediante il sistema di (infinite) relazioni
Pagina 304
W. Bothe e H. Geiger ZS f. Phys. 32, 639 (1925)
Pagina 31
la quale, confrontata con la (35), mostra che si passa dalle f alle f" mediante la matrice nel modo stesso con cui la matrice fa passare dalle f alle
Pagina 310
Difatti, il passaggio dalle f' alle f'' sarà espresso dalla formula, analoga alla (35),
Pagina 310
(F simbolo di funzione analitica), si ha anche nel secondo sistema
Pagina 312
È importante per le applicazioni il seguente teorema: se è un'autofunzione di , appartenente all'autovalore An, essa è anche un'autofunzione di (F
Pagina 317
Sia ora la funzione F definita dalla serie
Pagina 318
Poichè le formano un sistema completo, qualunque funzione f si può sviluppare in serie delle , e quindi per qualunque f varrà
Pagina 319
e, mediante questa matrice continua, si ottengono le componenti del vettore F da quelle di F con la formula, analoga alla (22),
Pagina 325
Data un'osservabile X, e data una funzione , l'osservabile G = f(X) è definita dal seguente insieme di operazioni: eseguire l'osservazione X e sul
Pagina 332
di più variabili F(x, y, z,...) si può definire (almeno sotto condizioni assai larghe) una osservabile F(X, Y, Z, ...), nel modo seguente.
Pagina 333
concludere che a un'osservabile definita come F(q) corrisponde l'operatore F(q), e a una F(p) corrisponde cioè l'operatore ottenuto dalla data funzione
Pagina 352
e non sono evidentemente permutabili, poichè per qualunque funzione f si ha
Pagina 359
esse si riducono alle due seguenti equazioni nelle funzioni F(r), G(r):
Pagina 452
(1) Zs. f. Phys., 53 (1929), 157.
Pagina 459
(1) Zs. f. Phys., 31, 765 (1925).
Pagina 474
(1) V. W. HEISENBERG, ZS. f. Phys., 3S, (1926) p. 411.
Pagina 483
(2) ZS. f. Phys., 49, (1928), p. 619.
Pagina 496
(1) ZS. f. Phys., 10, 185 (1922).
Pagina 62
ZS. f. Phys., 33, 879 (1925).
Pagina 69
ZS. f. Phys., 43, 172 (1927).
Pagina 70
Gli elettroni erano emessi (fig. 11) da un filamento di tungsteno incandescente F, e venivano accelerati dal campo creato tra F ed il diaframma D
Pagina 75
1 q 2, ..., q f detti coordinate generali; il numero f di questi parametri è il numero dei gradi di libertà del sistema. La conoscenza delle f
Pagina 518
dove la funzione H (q 1, q 2, ..., q f, p 1, p 2, ..., p f), detta funzione di Hamilton, o semplicemente Hamiltoniana, s'identifica, per il caso dei
Pagina 518
(e cioè i cui punti rappresentativi cadono nell'elemento d'ipervolume dello spazio delle fasi dq 1 dq 2 ... dq f dp dp 2 ... dp f) è dato da:
Pagina 519
dove F è il simbolo di una funzione universale.
Pagina 520
Accademia della crusca
