di l 1 è manifestamente | eguale | all’arco di l, eguale a sua volta al segmento IΩ e quindi |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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di l 1 è manifestamente eguale all’arco di l, | eguale | a sua volta al segmento IΩ e quindi ad I 1Ω1. |
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vettori applicati σ e σ' diconsi equivalenti quando hanno | eguale | risultante ed eguale momento risultante rispetto a un dato |
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e σ' diconsi equivalenti quando hanno eguale risultante ed | eguale | momento risultante rispetto a un dato punto P; e quindi, |
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al generico arco della cicloide originaria, mostra che s è | eguale | al doppio della corda P W. |
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identicamente | eguale | a un differenziale esatto senza che tale sia il lavoro |
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la reazione d' attacco del treno, | eguale | ed opposta allo sforzo di trazione T imposto alla |
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essa risulta, minima, ed | eguale | alla sua componente orizzontale costante φ, nel punto più |
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di una forza rispetto a più spostamenti consecutivi è | eguale | al lavoro della forza rispetto al risultante degli |
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che vi sono due cilindri per cui A risulta | eguale | ad A'; in uno di questi il diametro è una volta e mezza |
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da due fili flessibili inestendibili, di lunghezza | eguale | 1, assicurati rispettivamente agli estremi A, A' dell’asta |
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e a due punti fissi O, O' tali che la distanza OO' sia | eguale | alla lunghezza 2a dell’asta. È manifesto che, sotto la |
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che il peso di un corpo C, comunque suddiviso, è sempre | eguale | alla somma dei pesi delle singole parti; cosicché, in base |
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massa la proprietà additiva, per cui la massa di un corpo è | eguale | alla somma delle masse delle sue parti, qualunque sia il |
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v r si annulla nell’istante t 0 si manterrà costantemente | eguale | a zero. |
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segmento P'I'. Questo riesce necessariamente parallelo ed | eguale | ad IP. |
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omogenea è uguale al peso di un tratto di filo di lunghezza | eguale | alla distanza del punto dalla base. |
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geometriche dirette, si trova che l è un’ellisse | eguale | col fuoco in O'. |
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determinare con la condizione che la probabilità totale è | eguale | ad 1; tale costante è dunque: |
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si può attribuire ad una forza aggiuntiva verticale ed | eguale | al peso della sfera. Analogamente h 2 è il massimo braccio |
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dell’equilibrio ad una coppia orizzontale, di intensità | eguale | al peso della sfera. |
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segue che, per qualsiasi posizione di Γ, l'arco è sempre | eguale | al segmento di tangente ΓP (compreso fra Γ e l'evolvente). |
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lo stesso per entrambi i cuscinetti, si soddisfa con una | eguale | eccentricità dei due appoggi P 1 e P 2. |
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nel punto generico P il momento Γ degli sforzi è | eguale | in valore assoluto e di verso contrario al momento rispetto |
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senza pregiudizio dell’equilibrio, ad una forza verticale | eguale | al peso del cilindro. |
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ad un medesimo punto, per un dato spostamento di questo, è | eguale | alla somma (algebrica) dei lavori, rispetto al medesimo |
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(14): δ è la distanza dall’asse r, per cui una unica massa, | eguale | alla massa totale del sistema, possiede lo stesso momento |
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o l’altro caso, secondo che nelle (17) μ e ν hanno segno | eguale | o contrario, o ancora, in quanto è cosΘ0 > 0, secondo che |
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caso presente due circostanze semplificatrici: ogni p i è | eguale | a P', e sono pure eguali tra loro e ad ε le proiezioni |
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il calore atomico di tutti gli elementi solidi è costante e | eguale | a 3 R (cioè circa 6 calorie-gradi). Questa non è altro che |
Enciclopedia Italiana -
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elettricisti usano come unità di lavoro il jou l e, che è | eguale | a 107 erg (ossia al lavoro di una megadine per spostamento |
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anziché con una trazione orizzontale, con un peso | eguale | a quello del cilindro e avente rispetto a g un braccio b, |
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del segmento OO', in tale posizione che il rapporto risulti | eguale | ad I tende perciò ad allontanarsi indefinitamente quando ω' |
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prima approssimazione, l'esistenza di un momento magnetico | eguale | a e diretto in senso opposto allo spin: ciò si vedrà in |
Fondamenti della meccanica atomica -
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la reazione d’appoggio R 2 abbia una componente tangenziale | eguale | almeno a ptgφ. |
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occorre che l'energia a esso comunicata dalla luce, che è | eguale | a un quanto hv, sia almeno eguale all'energia di |
Enciclopedia Italiana -
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dalla luce, che è eguale a un quanto hv, sia almeno | eguale | all'energia di estrazione. Infine le energie di estrazione |
Enciclopedia Italiana -
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determinato come quello che ha il valore assoluto |a| | eguale | al rapporto delle lunghezze di v' e v, e (quando non sia |
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le m i, x i, y i sono le stesse, mentre le z i hanno valore | eguale | e segno opposto. Perciò i termini delle sommatorie si |
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(dacché l’angolo acuto fra t e il piano è costantemente | eguale | a ϑ). |
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un generico elemento potenziante dσ è allora costantemente | eguale | al raggio r della sfera, onde risulta |
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Va rilevato che l’angolo ζ, (rigorosamente | eguale | a π, quando si ha un avvolgimento diretto fra due pulegge |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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a priori | eguale | la probabilità di ogni ripartizione delle molecole tra le |
Enciclopedia Italiana -
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l’ energia cinetica di un punto libero sollecitato è | eguale | al lavoro compiuto in quell’intervallo di tempo dalla forza |
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di equilibrio M, la reazione della superficie σ dev’essere | eguale | ed opposta al peso, quindi diretta verticalmente. Dacché |
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riconosciamo che A subisce da parte del filo una tensione | eguale | alla forza F 2, direttamente applicata all’altro estremo. |
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la densità della ionizzazione sia tanto elevata da rendere | eguale | a 0 l’indice di rifrazione. Si riconosce, dalla formula |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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il raggio di curvatura di un’elica circolare è costante ed | eguale | a essendo 2πh il passo dell’elica ed r il raggio del |
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(cioè indipendente dalla posizione di CD), perché sempre | eguale | alla lunghezza comune delle due aste AC, BD. Possiamo |
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R 2 (che ha, per ipotesi, componente verticale discendente | eguale | a p) non sarebbe rivolta verso l’interno del mozzo (come si |
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momento di inerzia di un sistema rispetto ad un asse r è | eguale | al momento di inerzia Ί0 rispetto all’asse parallelo r 0 , |
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dacché Ψ(ψ) è funzione crescente di φ, per rendere Ψ(ψ) | eguale | ad h, dovremo, nel primo caso [Ψ(φ) > h] attribuire |
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e frequenze eguali e presentano una differenza di fase | eguale | al supplemento dell’angolo compreso tra le loro direzioni |
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di massa, alla distanza δ dall’asse polare, risulta | eguale | ad ω2 δ. Per un punto P della superficie, alla latitudine |
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