come due autovalori E1, E2 coincidenti, ed a ciascuno di essi far corrispondere, nel modo spiegato sopra, una autofunzione normalizzata ed ortogonale
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della radiazione. E precisamente, se l'energia cinetica degli elettroni è superiore a E2-E1 —(ma non a E3-E1), gli atomi potranno essere eccitati
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l'atomo nel primo degli stati eccitati, vale a dire se è minore di E2-E1, il quale limite chiamasi, per ragioni che appariranno dal seguito, « energia
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, e che quindi l'elettrone riparta con urta forza viva minore, e precisamente uguale all'eccesso della forza viva iniziale sulla energia di risonanza E2
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di eccitazione E2-E1, E3-E1 ecc.: il confronto dei valori trovati con quelli ricavati dai termini spettrali costituisce una verifica delle ipotesi
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E2— E1 = eV'.
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Ma supponiamo ora di aumentare il potenziale V, finchè eV sia poco superiore ad E2—E1: allora la forza viva degli elettroni, in vicinanza della
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Abbiamo ragionato finora come se l'atomo potesse assorbire solo l'energia E2—E1 , prescindendo quindi dai possibili passaggi dal livello fondamentale
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alla griglia: quando V raggiunge 2 (E2 — E1) alcuni di questi elettroni, dopo il primo urto anelastico, riacquistano nel campo un'energia E2 — E1 e
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dal livello fondamentale E1 a quello immediatamente successivo E2 si ha la risonanza, di cui si è già parlato: se invece vengono portati in un
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