venir definito dalla lunghezza d'onda λ, dai coseni α, β, γ della direzione di propagazione (normale alle superficie d'onda), e dall'ampiezza
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sua direzione la direzione di propagazione (1) È utile rilevare fin da ora che nel caso delle onde elettromagnetiche questo vettore è strettamente
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): questo ha infatti la stessa direzione di k e la grandezza : si ha quindi
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quindi costruibili con treni d'onde pressochè della stessa frequenza e direzione di propagazione.
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si vuole: però resta allora completamente indeterminato il suo impulso (quindi la sua energia e la sua direzione di propagazione).
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dopo la diffusione (se chiamiamo gli angoli formati con gli assi coordinati dalla direzione nella quale il quanto è stato diffuso) l'impulso del
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Ciò significa che la particella, attraversando la fessura, potrà essere deviata dalla direzione primitiva di un angolo che può andare da a : perciò
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corrispondenti a quelli di onde di lunghezza : quindi al di là della fenditura il fascio non sarà più parallelo, ma avrà (nella direzione y
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Si manda nella direzione dell'asse x della luce di frequenza nota v: si raccoglie poi in uno spettroscopio la radiazione diffusa dalla particella nel
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corrisponde a quello ottico della sovrapposizione di onde della stessa frequenza ma di direzione diversa.
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sovrapposizione di onde della stessa frequenza ma di direzione diversa. a due diversi valori dell'energia ed a due impulsi differenti e (ci limitiamo, per
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con e direzione di propagazione data dal vettore k. Il fenomeno è quindi fisicamente lo stesso studiato al § 35, ma è riferito ora ad assi orientati
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È chiaro che un sistema di onde piane propagantesi nella direzione di coseni , darà luogo, riflettendosi sulle pareti, a sistemi di onde
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e si può dimostrare che ha soluzioni finite, continue e ad un sol valore per ogni direzione, solo se,
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elettrico rotante nel piano xy (in senso destrorso o sinistrorso) e quindi è polarizzata circolarmente per chi l'osserva nella direzione z, rettilineamente
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L'alterazione di lunghezza d'onda è diversa per la radiazione diffusa nelle varie direzioni: nulla nella direzione dei raggi primari, cresce con
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nella direzione della propagazione della luce. Una riprova sperimentale diretta della esattezza di questa ipotesi è fornita dall'effetto Compton e da
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atomo posto in un campo magnetico si orienta in modo che la componente di p sulla direzione del campo sia , dove m è un intero che abbiamo chiamato
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Integrando su tutto il semipiano meridiano, si ottiene il momento magnetico totale nella direzione dell'asse polare, che è
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(come se ruotasse su sè stesso a guisa di trottola) ed un momento magnetico intrinseco avente direzione opposta ed il valore di un magnetone di Bohr
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, nel qual caso j = 1/2, dà evidentemente il risultato seguente: la proiezione dello spin nella direzione del campo può assumere solo i due valori . Cioè
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Si vedrà nel cap. V, p. III come dalla meccanica quantistica si possano dedurre i valori di e e delle loro proiezioni sulla direzione del campo senza
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lungo l'asse x, cioè parallelamente alla direzione delle oscillazioni.
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cirolarmente se la luce si osservasse nel verso dell'asse z, e rettilineamente (e cioè parallelamente al piano xy) se si osservasse in direzione
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fissata una direzione privilegiata nello spazio (v. § 53), che si assume come direzione dell'asse z: il campo magnetico produce un lento movimento di
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l'esistenza dell'elettrone di rimbalzo ma anche a verificare che la direzione in cui esso è lanciato è quella prevedibile con le leggi dell'urto elastico.
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grandezza ma non di direzione? Ciò significa ricercare se esistono funzioni f tali che
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mutato solo di grandezza e non di direzione.
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Vediamo anzitutto quale relazione forniscono queste leggi tra la direzione OB di diffusione del fotone e la direzione OD dell'elettrone di rimbalzo
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ha la direzione in cui è stato diffuso il fotone (linea punteggiata). La tangente OB alla traccia OA, condotta nella sua origine, dà la direzione
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direzione e modulo invariati nel tempo (benchè vari la sua «fase»).
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proiezione su una direzione qualunque, mentre non sono compatibili le misure di due componenti del detto momento.
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(1) Precisamente, ciò avviene per tutte quelle osservabili il cui operatore ha un asse principale nella direzione del vettore di stato all'istante .
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principale nella direzione del vettore di stato all'istante . , che vi sia un solo valore con probabilità 1, e tutti gli altri abbiano probabilità 0; cioè
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all'ipotesi ) è che la proiezione dello spin su una direzione qualunque ha sempre uno dei due valori , e corrispondentemente la proiezione del momento
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GOUDSMIT si fa uso non della proiezione dello spin su una data direzione, ma dello spin totale, si giunge a formule che richiedono delle lievi modificazioni
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osservi infatti che quando nella teoria di UHLENBECK e GOUDSMIT si fa uso non della proiezione dello spin su una data direzione, ma dello spin totale, si
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momento magnetico) su una direzione qualunque, che generalmente si sceglie coincidente con l'asse z. La determinazione dello stato si completa dunque
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una direzione qualsiasi n, di coseni , sarà rappresentata dall'operatore
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Come applicazione, supponiamo che un'osservazione dello spin rispetto a una certa direzione n, di coseni , abbia dato il risultato + 1, e supponiamo
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Se, in particolare, la direzione n fosse normale all'asse z, le due probabilità risulterebbero uguali.
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si comporta come se fosse magnetizzata, in direzione dell'asse z negativo (cioè in senso opposto al momento angolare) con densità : il momento
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di elettroni diffratto da un cristallo in direzione presso a poco ortogonale al fascio incidente dovrebbe presumibilmente risultare «polarizzato
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Supposto ora che λ abbia uno di questi valori, per i quali avviene la riflessione, ricerchiamo la direzione in cui si propagheranno all'esterno del
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avviene nei raggi X, ma, per ciascuna di esse, il fascio riflesso ha la stessa direzione che avrebbe se si trattasse di raggi X della medesima lunghezza
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e si determina di nuovo la distribuzione: e così via, finchè si trova una tensione, per la quale si presenta un massimo in una determinata direzione
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La fig. 13 rappresenta i risultati di una di queste serie di esperienze: ogni diagramma polare è ottenuto riportando in ciascuna direzione un
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Si inviano gli elettroni sul cristallo non più normalmente ma con un angolo di incidenza θ (fig. 14). La direzione di propagazione, nell'interno del
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alcuni valori di V per i quali si presenta un massimo assai evidente in una direzione, esattamente corrispondente alla legge della riflessione ottica.
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La fig. 15 mostra il diagramma delle intensità rilevate nella direzione corrispondente alla riflessione regolare (con incidenza di 10°) in funzione
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Accademia della crusca
