a | dire | si pone |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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a | dire | è simmetrica, oppure l'altra |
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potran | dire | le equazioni del moto in coordinate polari. |
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perciò | dire | che anche le componenti lagrangiane derivano da un |
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che vuoi | dire | che le due rette O E, CH debbono segarsi in un punto della |
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sovrapposizione di quanti si vogliano treni d'onde, vale a | dire | per una radiazione qualunque. |
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vettore di lunghezza 1 dicesi unitario; e si può | dire | che ogni vettore unitario individua una direzione orientata |
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vuol | dire | con ciò che v' è al più un numero finito di superficie |
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cui la seconda non può mai esser positiva, il che vuol | dire | che il vertice non cade mai al di sotto dell’asse x. |
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val quanto | dire | che, quando l ha compiuto un giro completo, ogni punto P |
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è cioè il moto sarà retrogrado prima dell’istante vale a | dire | nella fase ritardata; progressivo dopo, cioè |
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e poi, sulla funzione ottenuta, l'operazione : vale a | dire | |
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simmetrico, che, ove sian note l e λ, genera per così | dire | automaticamente, coppie di profili coniugati. |
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| dire | dunque che l'ampiezza di probabilità , anche nel caso in |
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generalizzando una nota locuzione del Calcolo, possiamo | dire | che |
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che vuoi | dire | che, con riferimento ad una data terna di assi, si |
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nn. 14, 15 risulta che per l’equilibrio di un punto, vale a | dire | perché esso abbia un’accelerazione costantemente nulla, |
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di un punto vincolato. In quest’ultimo caso, si può anche | dire | che la condizione necessaria e sufficiente per l’equilibrio |
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espressivo che il Calcolo legittima rigorosamente, possiam | dire | che μ fornisce il rapporto tra la massa di una particella |
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il linguaggio geometrico, possiamo | dire | che un operatore definisce una corrispondenza tra punti (o |
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primo caso si ha dunque , vale a | dire | lo spin è diretto con certezza nel verso dell'asse z, nel |
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1) non può essere essenzialmente distinta da (1, 2), vale a | dire | deve risultare |
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Si può anzi | dire | che tali stati non rappresentano un vero atomo di idrogeno, |
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per o per nella solita forma (81) o (82). Si può anche | dire | che l'operatore corrispondente alla presenza di un campo |
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espressivamente si può | dire | che tutte le volte che la forza spende lavoro, di |
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parte, non si può | dire | in quale istante dell'intervallo la particella abbia |
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poi di manca, come si è detto, la soluzione (341), vale a | dire | può avere solo il valore (ossia j solo il valore 1/2) come, |
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una nota proprietà del prodotto scalare si può anche | dire | che il lavoro è dato dal prodotto delle componenti della |
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è perpendicolare ad un tempo a b e a t, il che è quanto | dire | parallelo ad n. Si può pertanto porre in ogni caso |
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dunque | dire | che ad un autovalore doppio corrispondono infinite coppie |
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Non occorre | dire | che il procedimento euristico qui riportato non riproduce |
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dunque | dire | che: assegnare un vettore nello spazio a N dimensioni, |
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val quanto | dire | che il potenziale U deve ammettere un massimo nella |
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può | dire | dunque che: se si tronca un treno d'onde monocromatiche, |
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immediatamente il teorema del Cardano (n. 13) vale a | dire | che per b = 2 a l’ipocicloide traiettoria di un punto |
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d’inerzia relativi agli assi principali, o, come si suol | dire | brevemente, i momenti principali d’inerzia. I giratori |
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q 2, q 3 due sole siano indipendenti, o una soltanto: vuol | dire | che i fattori del numero puro F si riducono a due, ovvero |
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nelle derivate , delle coordinate lagragiane; onde possiamo | dire | che il caso considerato al n. prec. fornisce un esempio di |
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"Distinte" vuol | dire | che supponiamo che ogni particella abbia una propria |
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