Il prodotto ΔkΔx assume il valore minimo quando D = O, cioè quando
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una fessura di larghezza d, ogni volta che una particella passa attraverso la fessura si può dire che si è determinata la sua coordinata y ( supposto
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D'altra parte l'incertezza su x ed y è data in questo caso dalle dimensioni dell'orbita, cioè
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D'altra parte, non si può dire in quale istante dell'intervallo la particella abbia ricevuto l'impulso che ha mutato la in vx: perciò sulla x della
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D'altra parte, la velocità del punto data dalla meccanica classica è, per la (114),
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deve variare: si avrà dunque un isotopo della sostanza primitiva. Questo processo avviene effettivamente in certi casi: p. es. il radio D (A 210, Z = 82
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D'altra parte, questa quantità deve essere uguale al numero medio delle particelle che nell'unità di tempo entrano nel volume S attraverso la
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I moduli delle costanti C e D si determinano con le condizioni di normalizzazione, che danno:
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poi lo stesso procedimento del § 40, risolvendo l'equazione di Schrödinger separatamente per ciascuno dei cinque tratti in cui i punti A, B, C, D
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Verh. d. d. Phys. Ges., 2, 237 (1900); Ann. d. Phys., 4, 553 (1901).
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tentativi, verso la fine del 1899, il fisico tedesco PLANCK Verh. d. d. Phys. Ges., 2, 237 (1900); Ann. d. Phys., 4, 553 (1901). scoperse quale era il
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(1) V. BECHERT, Ann. d. Phys., 83, 906 (1927).
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Si può poi anche dimostrare che questa condizione è non solo sufficiente ma anche necessaria (1) V. BECHERT, Ann. d. Phys., 83, 906 (1927). , cioè
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D'altra parte anche è, al pari di , un polinomio di grado n': quindi essi possono differire al più per un fattore costante, che indicheremo con
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«Ueber einen die Erzeugung und Verwandlung des Lichtes betreffenden heuristischen Gesichtspunkt ». Ann. d. Phys., 17, 132 (1905).
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Fu EINSTEIN che, in una celebre memoria «Ueber einen die Erzeugung und Verwandlung des Lichtes betreffenden heuristischen Gesichtspunkt ». Ann. d
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d) Forma delle orbite.- Dobbiamo ora tener conto della rimanente condizione di Sommerfeld (323), dove n'(= 0, 1, 2,...) chiamasi quanto radiale.
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Lettera usata:s p d f g h...
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, con 2p, la serie d con 3d, ecc. Spesso però, invece del vero quanto totale n, si usa una numerazione convenzionale, incominciando tutte le serie col
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Lo sviluppo d Fourier si riduce dunque ai soli due termini di frequenza , e cioè mancano tutti i termini in cui l'indice non è uguale a ± 1. Saranno
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termini p solo con gli s e coi d, ecc.
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d) Regole di selezione per il quanto magnetico e per il quanto interno. - Un ragionamento analogo al precedente può farsi per il quanto magnetico: è
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d) Il simbolo (con costante) è un operatore che muta ogni funzione integrabile f nella funzione
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D'altra parte, , essendo permutabile con , lo è anche con , quindi
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d) Caso generale. Sia ora G un'osservabile qualunque, definita direttamente (cioè mediante operazioni che non implicano la misura delle q e delle p
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(quindi diviene ) il quale è anche uno degli infiniti assi di appartenenti a un certo autovalore Bs, multiplo d' ordine p (eventualmente ), che
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tentativo, che esporremo brevemente al § 46, ebbe un successo soltanto parziale. D'altra parte, il Pauli riuscì a introdurre nella meccanica quantistica (non
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delle (236) essi si possono scrivere . D'altra parte, dalle (270) si ricava subito che
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D'altra parte, si può dimostrare (1)V. p. es. bibl. n. 26, p. 173. che un corpo magnetizzato di cui I sia l'intensità di magnetizzazione, genera un
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alcune sono escluse dal principio di selezione del quanto interno j (v. § 64 d, p. II).
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D'altra parte, a un elettrone positivo di energia cinetica corrisponderebbe un'autofunzione soddisfacente l'equazione
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G. Verh. d. Phys. Ges. , 16, 10 (1914).
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cui sono rimasti classici quelli eseguiti nel 1913-14 da FRANCK ed HERTZ G. Verh. d. Phys. Ges. , 16, 10 (1914). : il principio fondamentale di tali
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e proseguono al di là per inerzia. Ora, se V è la d. d. p. tra filamento e griglia, e se si suppone trascurabile la velocità, con cui gli elettroni
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, quando esso ha quella velocità che acquisterebbe cadendo attraverso alla d. d. p. di 1 volt: cioè la velocità di [numero eliminato] . Si osservi che la
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la quale rappresenta la frequenza di un quanto di luce avente la stessa energia di un elettrone che è caduto attraverso la d. d. p. V.Se poi v si
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placca, invece di una d. d. p. piccola rispetto al potenziale da determinare, si stabilisca una d. d. p. fissa e notevole, superiore a tutte quelle
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Il fenomeno si osserva anche con un pallone riempito di vapore di sodio, ed illuminato con la luce della riga gialla D del sodio (o anche di una sola
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febbraio 1926 Ann. d. Phys., 79, 361, 489, 734 (1926). Queste ed altre memorie fondamentali sono raccolte in un volume tradotto anche in francese (v
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Ann. d. Phys., 79, 361, 489, 734 (1926). Queste ed altre memorie fondamentali sono raccolte in un volume tradotto anche in francese (v. bibl. n. 17 e
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Gli elettroni erano emessi (fig. 11) da un filamento di tungsteno incandescente F, e venivano accelerati dal campo creato tra F ed il diaframma D
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forati D e D' servivano a limitare un sottile fascio di elettroni, che cadeva normalmente sul cristallo R. Questo era un cristallo di nichel tagliato
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(dove d è la distanza tra due piani reticolari contigui ed n è un numero intero), ossia (v. (27)) per le lunghezze d'onda λ tali che
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Ora si osservi che, chiamando D la distanza tra le intersezioni dei due piani reticolari con la superficie ss (che è una costante del cristallo, nota
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dove d è la distanza tra i piani reticolari, misurata perpendicolarmente alla superficie, e .
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D'altra parte l'energia totale delle N molecole - v. gas, formule (8), (8') - è:
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. Se invece D è comparabile con l'unità, cioè nel caso limite di forte degenerazione, le leggi del gas degenere vengono a differire completamente dalle
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dove n è il numero delle molecole per unità di volume ed m la massa molecolare. I fenomeni di degenerazione sono piccoli o grandi a seconda che D è
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concentrazione e la piccola massa degli elettroni, il parametro D risulta molto grande anche a temperature elevate) e quindi il suo comportamento è sotto
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Accademia della crusca
