. Se indichiamo con | d | la larghezza della striscia r 1 r 2, talché sia (per |
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r 1 r 2, talché sia (per l’ammessa ipotesi v 1 > v 2) | d | 2 = d + d 1, deduciamo dalla d 1 v 1 = (d + d 1) v 2 |
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r 1 r 2, talché sia (per l’ammessa ipotesi v 1 > v 2) d 2 = | d | + d 1, deduciamo dalla d 1 v 1 = (d + d 1) v 2 |
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r 2, talché sia (per l’ammessa ipotesi v 1 > v 2) d 2 = d + | d | 1, deduciamo dalla d 1 v 1 = (d + d 1) v 2 |
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l’ammessa ipotesi v 1 > v 2) d 2 = d + d 1, deduciamo dalla | d | 1 v 1 = (d + d 1) v 2 |
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v 1 > v 2) d 2 = d + d 1, deduciamo dalla d 1 v 1 = (d + | d | 1) v 2 |
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i coefficienti dei differenziali (arbitrari eindipendenti) | d | x i, d y i, d z i, che essa è equivalente alle 3N identità |
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dei differenziali (arbitrari eindipendenti) d x i, | d | y i, d z i, che essa è equivalente alle 3N identità |
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dei differenziali (arbitrari eindipendenti) d x i, d y i, | d | z i, che essa è equivalente alle 3N identità |
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un generico spostamento virtuale del sistema siano dx i, | d | y i, d z i le componenti dello spostamento d P i subito da |
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spostamento virtuale del sistema siano dx i, d y i, | d | z i le componenti dello spostamento d P i subito da P i. |
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siano dx i, d y i, d z i le componenti dello spostamento | d | P i subito da P i. |
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a calcoli fatti, funzioni lineari omogenee delle componenti | d | x i, d y i, d z i degli spostamenti d P i degli N punti del |
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fatti, funzioni lineari omogenee delle componenti d x i, | d | y i, d z i degli spostamenti d P i degli N punti del |
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funzioni lineari omogenee delle componenti d x i, d y i, | d | z i degli spostamenti d P i degli N punti del sistema. Per |
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delle componenti d x i, d y i, d z i degli spostamenti | d | P i degli N punti del sistema. Per semplicità di notazione, |
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parte, se indichiamo con | d | 1, d 2 le distanze (ancora incognite) di C dalle r 1, r 2 |
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parte, se indichiamo con d 1, | d | 2 le distanze (ancora incognite) di C dalle r 1, r 2 |
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spostamenti | d | P i dei singoli punti del sistema, e in particolare le loro |
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punti del sistema, e in particolare le loro proiezioni | d | l i sulle linee d’azione delle forze F i , sono individuati |
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l’attrazione di | d | σ0 è manifestamente sempre la stessa, qualunque sieno gli |
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stessa, qualunque sieno gli altri elementi che, assieme a | d | σ0 , costituiscono σ. C’è un’ipotesi particolare nella |
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nella quale conosciamo già il valore di a 0 ed è quando | d | σ costituisce l’elemento centrale di un disco circolare |
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| d | + h tg α. |
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distanza | d | delle pareti ; |
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| d | m = 4π μ(ρ)ρ2dρ, |
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anche il trasporto di un vettore lungo la sua linea | d | ’azione, ossia la sostituzione di un vettore qualsiasi B-A |
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x | d | P = φ(ρ) dρ; |
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usata:s p | d | f g h... |
Fondamenti della meccanica atomica -
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= Σi m i | d | 2 i, |
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il diametro | d | della colonna, l’altezza h di A sopra B, la lunghezza l del |
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