(designando con λ indifferentemente λ1 o λ2, che differiscono infinitamente poco): ciò suggerisce di porre come condizione di normalizzazione
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Con ciò lo sviluppo della f si scrive (v. (57)):
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Ciò premesso, nel nostro caso la (131') diviene l'equazione a derivate ordinarie
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Pagina 175
Osserviamo poi che, perchè la u si conservi finita anche per , dovrà essere : tenuto conto di ciò, le (175) danno, come prima,
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Pagina 188
A ciò si giunge separando ulteriormente le variabili e con la posizione
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Pagina 218
Ciò premesso, nel salto quantico di cui sopra gli integrali di fase passano dai valori ai valori : perciò l'energia emessa è
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Pagina 282
Ciò posto, dalla (30) e dalla (32) si ricava per le nuove componenti l'espressione seguente (si badi alla (5')):
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(1) Ciò potrebbe giustificarsi direttamente con un passaggio al limite del tutto analogo a quello fatto per il caso degli autovalori multipli
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(1) Precisamente, ciò avviene per tutte quelle osservabili il cui operatore ha un asse principale nella direzione del vettore di stato all'istante .
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Ciò premesso, l'equazione di Schrödinger per gli stati imperturbati si scriverà (indicando come prima con l'operatore hamiltoniano imperturbato):
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Pagina 396
Con ciò le vengono ad avere la proprietà (1) Si può infatti dimostrare, servendosi delle (185) e della relazione che si ha per .
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Da ciò si deduce, a norma della (239):
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Si osservi che tutto ciò non è interpretabile col semplice modello vettoriale, secondo il quale la seconda osservazione darebbe con certezza il
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Pagina 418
è un integrale primo, come nella meccanica ordinaria. Mostreremo ora che, invece, nella teoria di Dirac ciò non si verifica, e che in luogo di Mz, si
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Ciò premesso, le due autofunzioni di approssimazione zero, simmetrica e antisimmetrica, (381), (381'), si scrivono ora, tenuto conto della (387):
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Dipendendo ciò (n. 12) dal segno della velocità distinguiamo i due casi a > 0 e a 0.
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dove r, Θ, denotano due costanti reali arbitrarie. Con ciò integrale generale assume la forma
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Pagina 133
Ciò posto, si dimostrino le seguenti proprietà:
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Pagina 153
Ciò posto, denotando con ξ, η le coordinate del punto generico dell’odografo, si trova
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Pagina 155
Notiamo che ciò accadrà certamente sia quando ω1 e ω2 siano costanti (e cioè i due moti componenti siano uniformi) sia quando ω1 e ω2 abbiano la
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Ciò premesso, tenendo conto delle (18), (19), la (15) si potrà scrivere
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Pagina 173
Ciò premesso, derivando la (2) rispetto a t, si deduce per la velocità assoluta l'espressione
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Pagina 196
Ciò posto, esprimendo v 1, v 2 sotto la forma
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Pagina 22
Ciò va inteso in senso puramente geometrico, perché rimane indeterminata la legge temporale di codesta rotazione o traslazione.
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Pagina 225
Ciò premesso, le equazioni delle due rette CC l e ΓΓλ, come congiungenti dei punti
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Pagina 245
Con ciò, passando al limite per Δt → 0, la (1) porge ovviamente
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o, ciò che è lo stesso,
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Dopo ciò, è chiaro che si ha, per un generico volume V:
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Pagina 371
Ciò posto, sia q il valore di una qualsiasi grandezza meccanica misurata sul modello ω, Q l’incognito valore della grandezza corrispondente per Ω.
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Pagina 379
Si vuol dire con ciò che v' è al più un numero finito di superficie attraverso le quali la funzione presenta variazioni brusche (discontinuità).
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Pagina 424
Da tutto ciò si raccoglie la regola seguente:
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Pagina 465
Rimane con ciò verificata a posteriori l’incondizionata continuità del campo di forza.
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Pagina 491
Ciò premesso, notiamo che si ha, per definizione di ρ,
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Pagina 503
Ciò premesso, ricordando (n. 6) la definizione di differenza di due punti, poniamo
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Pagina 53
Ciò posto, rivolgiamoci ad un’importante categoria di questioni, in cui si può prescindere dall’attrito senza inconvenienti, rendendo con ciò la
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Pagina 531
È ciò che apparisce già nel caso semplice di quattro appoggi, anche escludendo che tre siano allineati.
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Pagina 531
ciò che dà, per la reazione Φ 1, l’intensità
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Pagina 533
o, ciò che è lo stesso
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Pagina 55
34. Ciò è tanto più necessario, quando si tratta di linee in pendenza.
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Pagina 553
Da tutto ciò risulta che per l'equilibrio di un sistema articolato saranno necessarie e sufficienti due classi di condizioni:
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Pagina 571
Ciò posto, basta eliminare dalle (16') per mezzo di quest’ultima equazione per renderle atte a definire le
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Pagina 594
Ciò posto facciamo intervenire il baricentro G del sistema, la cui coordinata verticale z 0 è
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Pagina 657
Ciò premesso, applichiamo, nell’ipotesi di una sollecitazione conservativa, la identità (13) al caso di uno spostamento virtuale.
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Pagina 670
Ciò posto, moltiplichiamo P 1 - P scalarmente per b. Risulta
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Ciò posto, sia F la risultante di tutte le forze che sollecitano P (compresa eventualmente la reazione, se vi sono dei vincoli).
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Pagina 689
Giova tuttavia notare che non sempre ciò si verifica e daremo in proposito un esempio tipico al § 3. In siffatti casi si potrà pur sempre applicare
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Con ciò
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Il caso che qui resta dubbio, va discusso considerando le derivate successive di s; ma per il seguito ciò non è necessario.
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Ciò premesso, ricordiamo che fra le funzioni (16) e (17) sussistono le note relazioni
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(l'espressione precedente, integrata rispetto a v da 0 a ∞, diverge; ciò che indica appunto che il numero totale dei gradi di libertà è ∞).
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