degli scambi energetici che la relazione tra massa ed energia ci permette di studiare in modo molto chiaro. Ad illustrarli valga ancora un esempio
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(1) Per comprendere intuitivamente il passaggio, si pensi di rappresentare con dei punti su una semiretta (fig. 18) gli autovalori (28'): è chiaro
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autovalori (28'): è chiaro dalla formula che col crescere di l questi punti si spostano indefinitamente verso l' origine, divenendo sempre più fitti
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punti della traiettoria di un medesimo fotone: si tratta invece, come è chiaro, del fatto che alcuni dei quanti emessi dalla sorgente vengono diffusi
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regione S è popolata di fotoni, ciascuno dotato di energia w, cosicchè in ogni unità di volume ce ne saranno in media W/w. È chiaro poi che se
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curva non ha in essa mai carattere oscillatorio. Ciò è reso più chiaro se si pensa al caso particolare di f = cost.: se tale costante è > O la curva
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È chiaro che un sistema di onde piane propagantesi nella direzione di coseni , darà luogo, riflettendosi sulle pareti, a sistemi di onde
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Risulta poi chiaro che non è possibile costruire un pacchetto d'onde sufficientemente piccolo, se si vuole far uso p. es. solo delle prime tre o
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dell'impulso, come se si trattasse di un urto tra corpi perfettamente elastici. È chiaro quindi che l'elettrone urtato acquista nell'urto una certa
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Vediamo ora come si può introdurre per le osservabili l'analogo della derivata rispetto al tempo di una grandezza fisica classica. È chiaro che non
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Innanzi tutto, è chiaro che l'urto non può produrre nessun effetto se l'energia dell'elettrone urtante è minore dell'energia che occorre per portare
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Il nuovo assetto logico che dovevano prendere questi principi è apparso chiaro soltanto qualche anno dopo, quando già la nuova meccanica quantistica
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A mettere in chiaro l'assetto logico della meccanica atomica hanno contribuito potentemente P. A. M. DIRAC e P. JORDAN, i quali hanno rielaborato
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risultano ortogonali tra loro, poichè il ragionamento del § 5 si applica solo ad autofunzioni appartenenti a due autovalori distinti). È chiaro che
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degli scambi energetici che la relazione tra massa ed energia ci permette di studiare in modo molto chiaro. Ad illustrarli valga ancora un esempio
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è chiaro che nell’istante essendosi la anomalia aumentata di π, P giunge nel punto P 2 in cui la spirale incontra (per la prima volta dopo P 1) la
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Siccome il vettore P - O ruota uniformemente, è senz’altro chiaro che fra due passaggi consecutivi di P x pel polo O del moto intercede l’intervallo
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tempuscolo dt. È chiaro pertanto che P non abbandona mai il raggio vettore spiccato da O, sul quale si trova inizialmente.
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, traiettorie congruenti e parallele; cosicché l'andamento geometrico del moto è senz’altro messo in chiaro.
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chiaro che in questa seconda fase del moto, la base è l’arco di γ (minore di una semicirconferenza) compreso fra I 2 e il punto I 3 diametralmente
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dire che, dopo n cappi, si ritorna al punto di partenza, e, continuando, non si farebbe che ripassare per i cappi già descritti. Viceversa è chiaro che
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in A 1, o in B 1 ) è chiaro che la cicloide evoluta rimane sfasata di una semionda rispetto alla primitiva: ha cioè (come appare dalla fig.) i punti
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Ma è chiaro che questa assoluta libertà di spostamenti risulta limitata per un punto o per un sistema vincolato. Se un sistema olonomo in moto ha
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Questa ipotesi apparisce plausibile in via approssimata; ma è pur chiaro che il peso proprio del filo e l’appoggio sulla carrucola debbono esercitare
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ipotesi apparisce plausibile in via approssimata; ma è pur chiaro che il peso proprio del filo e l’appoggio sulla carrucola debbono esercitare una qualche
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quanto si consideri l’intero piano (pur eccettuando il punto O), è chiaro che U = kζ non è funzione uniforme del posto, in quanto, se si parte da P
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Dopo ciò, è chiaro che si ha, per un generico volume V:
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chiaro. Newton aveva dato per r l'espressione cσρv 2 supponendo c costante. Esperienze condotte da molti sperimentatori, specialmente negli ultimi anni
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Ί è una funzione del raggio R, ed è chiaro, che, quando (h e μ rimanendo inalterati) R si accresce di dR, Ί subisce un aumento dΊ che è il momento d
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chiaro a priori data l’inversa proporzionalità ai quadrati delle distanze.
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È infine chiaro che si avrà una arbitrarietà molto maggiore, quando si lasci cadere la condizione che il sistema sia costituito di due soli vettori
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. Con ovvia estensione, si passa ai vettori funzioni di quanti si vogliono parametri;ed è chiaro come debba, in ogni caso, intendersi la nozione di
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Ma è chiaro che (in questo caso di più che tre punti di appoggio) la distribuzione delle reazioni non risulta individuata; bensì rimane (in base alle
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È chiaro che in ognuno di questi spostamenti, la reazione del piano d’appoggio (sempre normale ad esso) fa lavoro nullo, sicché basta occuparsi del
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Ciò posto, è chiaro che, se un solido (comunque vincolato) si trova in equilibrio, ed è quindi ≤ 0 il lavoro virtuale δL delle varie forze attive, lo
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e, viceversa, è chiaro che, se sono soddisfatte queste equazioni, risulta pur soddisfatta la (10') e quindi la (10) per qualsiasi scelta delle δq h
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infinitesimi d’ordine superiore al secondo. È chiaro quindi che, per apprezzare le modalità di questo scostamento, bisogna non arrestarsi al second
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per poco che si aumenti τ (cioè che si faccia ruotare R 2 nel senso del moto della vettura), si deve senz’altro uscire dal cono d’attrito, così è chiaro
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Ma è chiaro ancora che non conviene nemmeno che la cinghia sia troppo tesa, perché in tal caso si aumenta senza scopo l’attrito (fra gli assi di
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, è chiaro in primo luogo che essa non dovrà essere troppo lenta, perché in tal caso o non sarebbe addirittura azionata da C1, oppure scorrerebbe sulla
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nel caso di Fermi; A è una costante, e w l'energia dello stato considerato. è chiaro che se l'espressione ; è molto maggiore di 1, e cioè se la
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Accademia della crusca
