| ancora | : |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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si ha | ancora | |
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integrando | ancora | una volta si deduce |
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| ancora | che, per la posta convenzione, la scrittura |
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| ancora | colla prima delle formule di Frenet, si ricava: |
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è il massimo valore di a, per cui l’equilibrio è | ancora | possibile? |
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riferendoci | ancora | ad un punto P mobile nello spazio, consideriamo il moto |
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(colla stessa approssimazione) è lecito | ancora | sostituire l’arco al seno, ottenendo da ultimo |
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k - k 0 è | ancora | il divario della curvatura (con segno) fra due stati. |
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precisare ulteriormente l’andamento del moto occorre | ancora | credere se e quando esso sia progressivo o retrogrado: |
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queste ipotesi l’integrale (6) è | ancora | funzione determinata e continua di λ entro l’intervallo Λ. |
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la gode delle stesse proprietà testé ammesse per f, vale | ancora | la (8), cioè si può applicare alla (6) la regola di |
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sostituendo quest’espressione di nella (56) ed eliminando | ancora | una volta mediante la (58), perveniamo all’annunciata |
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del sistema, due o più spostamenti virtuali, si ottiene | ancora | uno spostamento virtuale. |
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fermarsi un momento su questo importante risultato e prima | ancora | sulla grandezza scalare che abbiamo indicato con T. |
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| Ancora | dalla forma lineare omogenea delle (15) discende che, se si |
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Si osservi che ha | ancora | il significato di momento angolare totale del sistema: |
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| ancora | che l’albero, e per conseguenza il disco schematico che ora |
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allo stesso autovalore, perchè questa equazione è | ancora | soddisfatta se nella yn si scambiano le con le . |
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che sin (γ - λ) contiene ε a fattore, talché, trascurando | ancora | può assimilarsi all’unità, ed ε sin (γ - λ) allo zero. |
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riguardando | ancora | il secondo membro come una funzione di t composta mediante |
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| ancora | lo stesso per una forza generica F? Le più elementari |
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sono stati scoperti solo ultimamente (1932-33) e sono | ancora | poco conosciuti. Non si sa poi ancora se queste quattro |
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(1932-33) e sono ancora poco conosciuti. Non si sa poi | ancora | se queste quattro specie di particelle siano da riguardarsi |
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| ancora | un moto piano generico, designamo al solito con F la figura |
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la (167) mostra che la curva di probabilità al tempo t è | ancora | una curva gaussiana, ma ha il massimo, invece che in , in |
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questa equazione si può applicare | ancora | lo stesso procedimento, e così si riconosce, derivando j |
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di Schrödinger sarà, nella regione I, | ancora | la (148), mentre nella regione II avrà la stessa forma |
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Osserviamo | ancora | che, se il sistema considerato S possiede un piano di |
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funzione (371) si scambiano le variabili con le si ottiene | ancora | un'autofunzione del sistema, appartenente allo stesso |
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estremi T A, T B della tensione, sotto cui l'equilibrio è | ancora | possibile. |
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| ancora | con S il campo geometrico (che sarà a due dimensioni o ad |
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| ancora | rilevare che, se in designa uno scalare e v 1, v 2 due |
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di Schrödinger sarà | ancora | la (148), ma con la condizione che fuori del segmento AB la |
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n. prec. scende | ancora | che un sistema di quante e quali si vogliono coppie |
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a coordinate lagrangiane sovrabbondanti. Se le (2), sono | ancora | le espressioni dei punti del sistema in funzione di codeste |
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nel qual caso il legame tra i risultati delle due misure è | ancora | meno stretto, o manca del tutto. |
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| ancora | il potenziale, la corrente va aumentando, finchè si produce |
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qui | ancora | che l’asse G oζ sia asse di simmetria per σ, ove si designi |
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Impulso. - Supposto | ancora | una volta che il punto di applicazione di una forza |
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avere tutti i termini dello sviluppo (171), manca | ancora | la conoscenza di : questa si determina imponendo a la |
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| ancora | come dalle formole (8) risulti immediatamente il teorema |
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delle velocità angolari ω1 + ω2… + ωn , il moto composto è | ancora | rotatorio uniforme di velocità angolare ω. Si completi la |
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dalle masse potenzianti, le componenti dell’attrazione sono | ancora | (come nel caso di un numero finito di masse potenzianti) |
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Restando pel momento nelle generalità, notiamo | ancora | una conseguenza immediata delle equazioni intrinseche (36), |
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perturbate date dalla (189). È opportuno trasformare | ancora | questa formula esprimendo anche il secondo termine mediante |
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| ancora | che nell’intorno di P la curva è tutta situata da quella |
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