Fortunatamente non si ebbero a lamentare danni di sorta, né alle persone, né al materiale.
Pagina 74
Sul Carso, nella passata notte, respingemmo insistenti tentativi fatti dal nemico per avvicinarsi alle nostre linee.
Pagina 264
e le coordinate del punto P dovranno soddisfare durante tutto il moto alle equazioni
Pagina 111
mentre per la velocità e l'accelerazione si ha, in base alle prime delle (39) e (40)
Pagina 120
che per V = 0 si riducono, com’è naturale, alle (6"), ove si ponga Θ = ωt.
Pagina 175
L’accelerazione complementare non ha un significato cinematico immediato, ma assume una forma espressiva e adatta alle applicazioni se si introduce
Pagina 198
cosicché pel moto assoluto si avrà, in base alle (5), (8),
Pagina 199
Sostituendo allora nelle (22), si perviene alle
Pagina 218
E, in base al n. 34 del Cap. III, nel primo caso la velocità dei singoli punti A del piano mobile sono, ad ogni istante, ortogonali alle loro
Pagina 227
Per il teorema di Chasles (n. 4), I'M c e I'M γ risultano normali alle traiettorie di M, cioè alle curve c e γ.
Pagina 237
ossia, in base alle (25) e alla ξ2 + η2 = ρ2,
Pagina 280
che in base alle (11), per la indipendenza di si spezza nelle due ulteriori identità
Pagina 297
le quali, in base alle (11), sono entrambe lineari non omogenee in
Pagina 298
dove le variazioni δq h delle coordinate lagrangiane dovranno soddisfare alle relazioni
Pagina 305
ossia, a meno di infinitesimi di ordine superiore al primo, alle
Pagina 306
ossia, rispetto a tre assi fissi, alle tre equazioni differenziali del 2° ordine
Pagina 344
Ciò vuol dire che l’equazione (18) deve essere omogenea di grado n 1 rispetto alle lunghezze, di grado n 2 rispetto ai tempi, di grado n 3 rispetto
Pagina 375
Ora q, come misura di una quantità fisica, è dotato della solita triplice omogeneità, rispetto alle lunghezze, ai tempi e alle masse, secondo certi
Pagina 380
Una forza avrà dunque rispetto alle unità di velocità, accelerazione ed energia l’equazione di dimensioni
Pagina 394
Sostituendo alle due variabili a e b due altre k, σ date da
Pagina 395
Notiamo infine che, quanto alle dimensioni, il coefficiente di attrito, come rapporto di due forze, è un numero puro.
Pagina 402
b) Punto materiale attratto verso le facce di un cubo da forze perpendicolari alle facce e crescenti colla distanza.
Pagina 417
È questa l'annunciata regola equivalente alle (8'): da essa si ripassa alle (8'), applicandola ai tre piani coordinati.
Pagina 429
Basta riportarsi alle considerazioni, con cui è stata giustificata l’analoga estensione per i centri di gravità (n. 15).
Pagina 450
i tre momenti (principali) relativi alle mediane del rettangolo, e alla perpendicolare comune nel loro punto d’incontro;
Pagina 452
estesa alle varie porzioni Δ C.
Pagina 474
con formule analoghe relative alle altre coordinate e, più generalmente, a derivazioni ripetute. Ne segue in particolare
Pagina 475
le quali, quando si faccia tendere γ a zero intorno a P, tendono (n. 12) alle
Pagina 482
E la formula corrispondente (che si può anche stabilite, applicando lo sviluppo di Taylor alle componenti)
Pagina 51
63. Dalle considerazioni precedenti risulta come si possano estendere alle funzioni vettoriali i risultati formali del Calcolo differenziale.
Pagina 51
che, proiettate sugli assi di una terna di riferimento, danno luogo alle sei equazioni scalari
Pagina 515
Supponiamo, infatti, che un solido S sia sollecitato da certe forze esterne F soddisfacenti alle condizioni cardinali
Pagina 521
2° le 2n reazioni offerte dalle rotaie alle singole ruote;
Pagina 552
Determinare le pressioni sugli appoggi (eguali ed opposte alle reazioni normali offerte dai medesimi).
Pagina 558
Per eliminare codeste sollecitazioni esterne delle aste, si osservi che, senza pregiudizio dell’eventuale equilibrio, possiamo sostituire alle forze
Pagina 574
Come risultato riassuntivo delle considerazioni precedenti possiamo enunciare, in base alle (1*), la regola pratica seguente:
Pagina 574
cui bisogna associare quelle che legano x n, y n, alle l e alle e alle α. Queste due equazioni si ottengono nel modo più semplice proiettando il
Pagina 583
La proiezione delle (5) sull’asse y (verticale e diretto verso l’alto) dà perciò luogo alle equazioni
Pagina 583
Se ne renda ragione mostrando in primo luogo che le formule relative alle forti tensioni implicano
Pagina 639
17 . Nell’ipotesi. che forze esterne siano applicate esclusivamente alle estremità di una verga in equilibrio (F = 0), rimane costante, in base alle
Pagina 640
3.° e ulteriormente, per un’elica circolare, in base alle formule del Cap. I, n. 83,
Pagina 640
cioè si riducono alle componenti X i, Y i, Z i delle forze attive F i secondo gli assi cartesiani.
Pagina 668
I coefficienti arbitrari λk, μj (questi ultimi soggetti alle limitazioni μj ≥ 0) si chiamano moltiplicatori del Lagrange.
Pagina 673
e, appunto in base alle (20), si ha senz’altro
Pagina 683
cioè coincidono colle derivate (rapporto alle coordinate x, y, z di P) della funzione
Pagina 694
Ne viene che il complesso delle forze centrifughe non reca contributo alle equazioni cardinali, e si può quindi prescinderne.
Pagina 698
Cfr. per es. E. Cavalli, Elementi di meccanica applicata alle macchine (Napoli, Trani, 1908), pp. 20-23, 91-93.
Pagina 709
e avendo riguardo alle formule di Frenet, risulta successivamente
Pagina 72
È equilibrato il sistema dei vettori normali alle facce di un tetraedro, applicati nei centri delle circonferenze circoscritte a tali facce, di
Pagina 76
equivalente alle (13).
Pagina 95
Accademia della crusca
