Vocabolario dinamico dell'Italiano Moderno

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Numero di risultati: 444 in 9 pagine

  • Pagina 1 di 9

Fondamenti della meccanica atomica

440622
Enrico Persico 13 occorrenze
  • 1936
  • Nicola Zanichelli editore
  • Bologna
  • fisica
  • UNIPIEMONTE
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dove, conformemente alle (32),

fisica

Pagina 106

Similmente si imporrà alle autofunzioni la condizione di normalizzazione:

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Pagina 131

di trovare le componenti dell'impulso comprese tra e . La funzione ha dunque, rispetto alle misure di impulso, lo stesso significato che ha la

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Pagina 214

(1) Ci riferiamo per semplicità alle orbite circolari, ma il ragionamento si estende subito alle orbite ellittiche, sostituendo a e P con i loro

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Pagina 262

Esaminiamo ora il significato fisico che si può attribuire alle orbite della teoria di Bohr e Sommerfeld ed al moto dell'elettrone su di esse. Per

fisica

Pagina 262

la quale, confrontata con la (35), mostra che si passa dalle f alle f" mediante la matrice nel modo stesso con cui la matrice fa passare dalle f alle

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Pagina 310

Difatti, il passaggio dalle f' alle f'' sarà espresso dalla formula, analoga alla (35),

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Pagina 310

dove le due funzioni e soddisfano alle

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Pagina 346

L'aspetto paradossale di queste equazioni scompare quando si tenga presente che esse si riferiscono non alle grandezze fisiche e ma ai loro operatori

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Di qui possiamo anzitutto ricavare le a, moltiplicando l'equazione per e integrando: si ottiene allora (poichè è ortogonale a , alle , alle e a tutte

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il che equivale alle quattro equazioni:

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esse si riducono alle due seguenti equazioni nelle funzioni F(r), G(r):

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Pagina 452

Applichiamo ora questo operatore alle della forma (338) o della forma (341), osservando che

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Lezioni di meccanica razionale. Volume primo

496301
Tullio Levi Civita - Ugo Amaldi 36 occorrenze

e le coordinate del punto P dovranno soddisfare durante tutto il moto alle equazioni

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mentre per la velocità e l'accelerazione si ha, in base alle prime delle (39) e (40)

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che per V = 0 si riducono, com’è naturale, alle (6"), ove si ponga Θ = ωt.

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Pagina 175

L’accelerazione complementare non ha un significato cinematico immediato, ma assume una forma espressiva e adatta alle applicazioni se si introduce

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cosicché pel moto assoluto si avrà, in base alle (5), (8),

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Sostituendo allora nelle (22), si perviene alle

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Pagina 218

E, in base al n. 34 del Cap. III, nel primo caso la velocità dei singoli punti A del piano mobile sono, ad ogni istante, ortogonali alle loro

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Pagina 227

Per il teorema di Chasles (n. 4), I'M c e I'M γ risultano normali alle traiettorie di M, cioè alle curve c e γ.

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ossia, in base alle (25) e alla ξ2 + η2 = ρ2,

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che in base alle (11), per la indipendenza di si spezza nelle due ulteriori identità

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le quali, in base alle (11), sono entrambe lineari non omogenee in

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dove le variazioni δq h delle coordinate lagrangiane dovranno soddisfare alle relazioni

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ossia, a meno di infinitesimi di ordine superiore al primo, alle

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ossia, rispetto a tre assi fissi, alle tre equazioni differenziali del 2° ordine

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Ciò vuol dire che l’equazione (18) deve essere omogenea di grado n 1 rispetto alle lunghezze, di grado n 2 rispetto ai tempi, di grado n 3 rispetto

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Una forza avrà dunque rispetto alle unità di velocità, accelerazione ed energia l’equazione di dimensioni

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Sostituendo alle due variabili a e b due altre k, σ date da

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Pagina 395

È questa l'annunciata regola equivalente alle (8'): da essa si ripassa alle (8'), applicandola ai tre piani coordinati.

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estesa alle varie porzioni Δ C.

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con formule analoghe relative alle altre coordinate e, più generalmente, a derivazioni ripetute. Ne segue in particolare

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Pagina 475

E la formula corrispondente (che si può anche stabilite, applicando lo sviluppo di Taylor alle componenti)

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che, proiettate sugli assi di una terna di riferimento, danno luogo alle sei equazioni scalari

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Pagina 515

Supponiamo, infatti, che un solido S sia sollecitato da certe forze esterne F soddisfacenti alle condizioni cardinali

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Pagina 521

2° le 2n reazioni offerte dalle rotaie alle singole ruote;

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Pagina 552

Determinare le pressioni sugli appoggi (eguali ed opposte alle reazioni normali offerte dai medesimi).

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Pagina 558

Per eliminare codeste sollecitazioni esterne delle aste, si osservi che, senza pregiudizio dell’eventuale equilibrio, possiamo sostituire alle forze

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Pagina 574

Come risultato riassuntivo delle considerazioni precedenti possiamo enunciare, in base alle (1*), la regola pratica seguente:

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Pagina 574

cui bisogna associare quelle che legano x n, y n, alle l e alle e alle α. Queste due equazioni si ottengono nel modo più semplice proiettando il

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17 . Nell’ipotesi. che forze esterne siano applicate esclusivamente alle estremità di una verga in equilibrio (F = 0), rimane costante, in base alle

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Pagina 640

3.° e ulteriormente, per un’elica circolare, in base alle formule del Cap. I, n. 83,

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Pagina 640

I coefficienti arbitrari λk, μj (questi ultimi soggetti alle limitazioni μj ≥ 0) si chiamano moltiplicatori del Lagrange.

fisica

Pagina 673

e, appunto in base alle (20), si ha senz’altro

fisica

Pagina 683

cioè coincidono colle derivate (rapporto alle coordinate x, y, z di P) della funzione

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Pagina 694

e avendo riguardo alle formule di Frenet, risulta successivamente

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Pagina 72

È equilibrato il sistema dei vettori normali alle facce di un tetraedro, applicati nei centri delle circonferenze circoscritte a tali facce, di

fisica

Pagina 76

equivalente alle (13).

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Pagina 95

Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy 1921-1938)

514589
Enrico Fermi 1 occorrenze
  • 1962
  • The University of Chicago Press e Accademia Nazionale dei Lincei
  • Roma
  • fisica
  • UNIPIEMONTE
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Sono infine estremamente appariscenti le relazioni tra la ionizzazione atmosferica e quegli stessi fenomeni solari che dànno origine alle tempeste

fisica

Pagina 1035

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