vi sia stata altra causa, o dal fatto che è variato il suo impulso (rinculo), senza che ciò possa attribuirsi ad altra ragione. In tutti i casi
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si vuole: però resta allora completamente indeterminato il suo impulso (quindi la sua energia e la sua direzione di propagazione).
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(che, per metterci nelle condizioni più favorevoli, supporremo esattamente note; eventualmente nulle), dopo la misura delle coordinate x, y, il suo
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praticamente ritenere localizzata la particella nel centro del pacchetto (o in un suo punto qualunque), e si identificherà il suo moto con quello di questo
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determinata l'energia E della particella ma non il verso del suo impulso, cosicchè vi è una certa probabilità, proporzionale a , di trovarla in moto
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potenziale U si aggiunge quella derivante dal secondo termine della (253), la quale trova il suo analogo nella forza centrifuga della meccanica
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semioscillazione contraria, il primo membro può interpretarsi come l'integrale di pdx (dove p indica ora l'impulso preso col suo segno) esteso ad una
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conserva il suo significato . . I livelli energetici sono dunque dati da
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l'angolo θ fra la direzione di osservazione e quella dei raggi primari, e raggiunge il suo valore massimo (che ammonta a soli 0,048 Å) per θ = 180°, cioè
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lamina magnetica la cui potenza (momento per unità di area) è e perciò, detta S l'area dell'ellisse, il suo momento magnetico è
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leggermente diversi. Difatti, assimilando l'elettrone a un magnete di momento , si riconosce che esso, trovandosi nel campo H per effetto del suo moto
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variazione del suo «momento elettrico» il quale è funzione delle coordinate lagrangiane q, che sono funzioni periodiche del tempo, ciascuna con la frequenza
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dedicato all'esposizione della meccanica atomica nel suo assetto attuale.
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completamente il suo «stato» nell'istante considerato: con ciò si vuoi dire che qualunque ulteriore condizione (p. es., l'assegnazione di un dato valore
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classica, perde qualsiasi significato in meccanica quantistica. Vale in suo luogo la proprietà seguente.
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operatori. una determinata osservabile K e assumendo come assi di riferimento gli assi principali del suo operatore ; cioè le direzioni individuate dalle
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» di densità elettrica che equivale, in media, all'elettrone, non si sposta nel suo insieme, ma è agitata da correnti elettriche interne, di cui ora
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§ 28; avremo (tralasciando la distinzione tra il simbolo di una osservabile e quello del suo operatore):
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Il tempo T dicesi periodo del moto armonico e il suo reciproco (numero, intero o no, dei periodi contenuti nell’unità di tempo) frequenza del moto
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, applichiamolo all’origine O delle coordinate e sia Q il suo estremo, vale a dire il punto di coordinate X, Y , Z (n. 6). Denotate con Q 1, Q 2, Q 3 le
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del moto traslatorio, ω(t) la velocità angolare del moto rotatorio ed Ω un punto del suo asse di rotazione, la velocità di un punto qualsiasi P nel moto
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trascinamento e del doppio dell’accelerazione complementare Gustave Gaspar Cariolis, n. a Parigi nel 1792, m. ivi nel 1843. Il suo espressivo enunciato
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Si sa dalla Cosmografia elementare che la Terra ruota uniformemente intorno al suo asse polare r nel verso antiorario (cioè nel verso da Ovest ad Est
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Inversamente, considerando il moto reciproco, cioè quello definito da una curva piana, indeformabile λ che si muova sul suo piano in modo da passare
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ordinaria (a partire da, un suo punto cuspidale)
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che potremo supporre fra loro indipendenti rispetto alle q h . Il nuovo sistema S' che così si ottiene è ancora olonomo e il suo grado di libertà si
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, lo spostamento, subito da un suo punto P i in uno spostamento virtuale dell’intero sistema si indica con δP i e le sue componenti secondo gli assi si
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In Meccanica, data una forza F, che qui supporremo dapprima costante, e fissato uno spostamento P 2 – P 1 del suo punto d’applicazione, dicesi lavoro
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cosicché il potenziale in P può essere definito come il lavoro compiuto dalla forza, quando il suo punto di applicazione si trasporta dalla posizione
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L'unità di lavoro nel sistema C. G. S. dicesi erg e corrisponde al lavoro eseguito da una forza (costante) di 1 dine per uno spostamento del suo
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L’inventore di una macchina, il quale, prima di realizzare in vera grandezza la sua invenzione, desideri procurarsi qualche dato sul suo
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lunghezze omologhe della nave e del suo modello sia λ, e se per una velocità v il modello incontra una resistenza r, la nave per una velocità vλ
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. Se allora consideriamo una nave Ω e un suo modello ω, geometricamente e materialmente simile, le resistenze r ed r che Ω ed ω incontrano, in
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. Supponiamo che quando il volume S si fa tendere allo zero, intorno ad un dato suo punto P, il rapporto (3) tenda ad un limite determinato e finito
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mercé la (12) o le (12'); ma l’interesse precipuo di un tale punto è quello che proviene dal suo significato meccanico, quando si pensa il campo S
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parallelepipedo riesca assimilabile ad un rettangolo materiale di lati b. Si tratterà di un rettangolo omogeneo, corrispondendo ad ogni suo elemento dS
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Cavendish Henry n. a Nizza nel 1731, in. a Londra nel 1810. Ricchissimo Lord, coltivò la scienza in un suo laboratorio privato; fu membro della
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sfera. Basta pensare che, per valutare tale attrazione risultante, si può associare ad ogni elemento potenziante dσ il suo opposto dσ' (rispetto al punto
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11. Si consideri un emisfero (solido) omogeneo e un punto P del suo equatore. L’attrazione dell’emisfero in P è contenuta per ragione di simmetria
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suo peso p. In B è impedito ogni scivolamento da un rialzo di terreno; le cose vanno quindi come se B fosse fisso.
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’equilibrio di un sistema materiale qualsiasi è assicurato, quando ogni suo singolo punto (od elemento) materiale sia in equilibrio sotto la sollecitazione
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8. Una gomena è attaccata a due punti A, B posti al medesimo livello. Il suo carico consta di due cunei uguali, a forma di triangoli rettangoli
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e annunciò l'invenzione della bilancia che porta il suo nome in un opuscolo del 1670.
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81 . Segno della torsione. - Abbiamo visto (n. 75) che una curva, nell’ intorno d’un suo punto generico P, si scosta dal piano osculatore in P per
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12. Sia r = OA il raggio di una ruota di vettura, ρ = OB quello del suo mozzo, supponendosi che nel mozzo sia inserito e trovi appoggio un asse
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In pratica si suol premunirsi contro il pericolo di slittamento, attribuendo alla tensione un’intensità un po’ più grande del suo limite inferiore. E
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Si dice notoriamente circolo osculatore di un’assegnata curva l in un suo punto P quello che è determinato da P e da due altri punti di l
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Così, in un suo primo stadio di indagini, la Meccanica analizza e discute in qual modo, durante il moto, varino in rapporto al tempo i caratteri
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posizione di un corpo mediante quella di un solo suo punto. Così, ad es., in molte questioni astronomiche i corpi celesti si possono assimilare a punti
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Un'altra conseguenza notevole della formula (20) è la relazione, stabilita da Boltzmann, tra l'entropia di un sistema e la probabilità del suo stato
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Accademia della crusca
