per f dispari:
fisica
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per f pari:
fisica
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dove le sono altre f costanti arbitrarie.
fisica
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Estendiamo ora allo spazio hilbertiano la formula (2): prodotto scalare di due vettori f, g, rappresentanti le funzioni f(x), g(x), o prodotto
fisica
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e si interpreta così: il coefficiente dello sviluppo della funzione f mediante le funzioni ortogonali , è la proiezione del vettore f sul versore
fisica
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Condizione di ortogonalità dei due vettori f, g (o delle funzioni f(x), g(x)) è che sia , cioè, in conseguenza della definizione (4), che sia
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È importante per le applicazioni il seguente teorema: se è un'autofunzione di , appartenente all'autovalore An, essa è anche un'autofunzione di (F
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e, mediante questa matrice continua, si ottengono le componenti del vettore F da quelle di F con la formula, analoga alla (22),
fisica
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Data un'osservabile X, e data una funzione , l'osservabile G = f(X) è definita dal seguente insieme di operazioni: eseguire l'osservazione X e sul
fisica
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concludere che a un'osservabile definita come F(q) corrisponde l'operatore F(q), e a una F(p) corrisponde cioè l'operatore ottenuto dalla data funzione
fisica
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(1) Zs. f. Phys., 53 (1929), 157.
fisica
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(1) Zs. f. Phys., 31, 765 (1925).
fisica
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(45) f
fisica
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(43)f
fisica
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44. Nella teoria dei meccanismi ha importanza il movimento relativo di due figure F, F' liberamente girevoli attorno a due centri fissi O ed O
fisica
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ρ = f(ζ)
fisica
Pagina 266
ρ' = f '(ζ')
fisica
Pagina 266
(15) ρ' = Δ – ρ = Δ - f(ζ).
fisica
Pagina 266
ρ' = f '(ζ')
fisica
Pagina 268
(4) F = ma,
fisica
Pagina 325
(6) F + R = m a.
fisica
Pagina 326
(4)F= ma,
fisica
Pagina 332
F x n = ds = dU,
fisica
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Se invero è F la forza (costante di intensità, di direzione e di senso) basta scegliere l'asse di riferimento z nella direzione e nel verso di F per
fisica
Pagina 341
F x dP = dU;
fisica
Pagina 354
F = m a,
fisica
Pagina 355
ma = F.
fisica
Pagina 367
[F] = lt - 2 m.
fisica
Pagina 372
(17) [m] = l - 1 t 2 f,
fisica
Pagina 373
F = λτ-2μF'
fisica
Pagina 377
verificherà per le forze F ed F'; e di più, avendosi
fisica
Pagina 377
Se m è la massa di un punto di Σ, a la sua accelerazione ed F la forza totale che lo sollecita, e d’altro canto, sono m', a', F', gli analoghi
fisica
Pagina 377
[f] = v-2 a e.
fisica
Pagina 394
Ciò posto, se è T > f N,o, in altre parole, se la forza è esterna al cono Γ, nessuna delle superficie passanti per c e aventi il coefficiente di
fisica
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r m f(Q)
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(17) f vΩ.
fisica
Pagina 495
Perciò, in base al teor. del n. prec., esso sarà pur in equilibrio sotto la sollecitazione effettiva delle F e f equivalente a quella di sole forze
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T ≤ f P ,
fisica
Pagina 553
F A ,
fisica
Pagina 573
(9') Q 1 - Q n = F n.
fisica
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le convenzioni fissate al Cap. I) e se denotiamo con F t, F n, F b, le rispettive componenti della forza unitaria, perveniamo alle tre equazioni
fisica
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dU = F x t ds = Ft ds.
fisica
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dU = F x dP
fisica
Pagina 613
dove, nella supposizione di una sollecitazione attiva esclusivamente terminale, la F rappresenta l’incognita reazione unitaria, offerta dalla
fisica
Pagina 615
22. Se oltre ad F agisce sulla testa della vite un’altra forza analoga F' (normale anch’essa e cospirante con F, quanto al senso, in cui tende a far
fisica
Pagina 663
F = λa,
fisica
Pagina 677
m a a = F,
fisica
Pagina 690
moto, ed n verso la concavità, cioè verso il centro della carrucola. Dette al solito F t, F n, F b le componenti di F, siccome la gola della carrucola
fisica
Pagina 712
La componente - F b ds di questa forza è nulla, la componente normale - F n ds = Nds incontra l’asse; resta la componente tangenziale - F t d s, che
fisica
Pagina 715
1 q 2, ..., q f detti coordinate generali; il numero f di questi parametri è il numero dei gradi di libertà del sistema. La conoscenza delle f
fisica
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Accademia della crusca
