Vocabolario dinamico dell'Italiano Moderno

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Numero di risultati: 189 in 4 pagine

  • Pagina 1 di 4

Fondamenti della meccanica atomica

441600
Enrico Persico 27 occorrenze
  • 1936
  • Nicola Zanichelli editore
  • Bologna
  • fisica
  • UNIPIEMONTE
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Se si calcola, mediante la (36), l'integrale di ff* esteso a tutto l'intervallo (-l, l), si trova facilmente

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Pagina 107

(dove l'integrale è esteso a tutto il campo S, e dS = dx dy), la quale si dimostra in modo perfettamente analogo a quello seguito nel caso di una

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Pagina 131

Rileviamo fin d'ora che l'integrale di P esteso a tutto lo spazio esprime la probabilità totale che la particella venga trovata in un punto qualsiasi

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Pagina 158

(1) Si noti che qui il linguaggio della teoria degli errori viene applicato ad un tipo di indeterminazione di origine del tutto diversa da quella

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Pagina 183

origine del tutto diversa da quella degli errori di osservazione. delle determinazioni iniziali di x e p, divengono

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Pagina 183

In questo capitolo studieremo la meccanica ondulatoria di una particella, togliendo la restrizione del capitolo precedente che tutto dipenda solo da

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Pagina 211

Una correzione del tutto analoga si può fare nella teoria di Schrödinger e conduce allo stesso risultato (v. § 21, p. III),

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Pagina 266

Integrando su tutto il semipiano meridiano, si ottiene il momento magnetico totale nella direzione dell'asse polare, che è

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Pagina 276

(1) In tutto questo capitolo si tratterà solo di vettori uscenti dall'origine: perciò ad ogni punto corrisponde un vettore, e viceversa.

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Pagina 291

dove si è indicato, come faremo sempre, con un semplice segno di integrazione l'integrale, generalmente multiplo, esteso a tutto il campo S, e con dS

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Pagina 294

(1) È superfluo avvertire che l'apice qui (e in tutto questo §) non ha il significato di derivazione.

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Pagina 308

ed essendo F una funzione arbitraria, i coefficienti si debbono riguardare come numeri del tutto arbitrari: ne segue che la (63) non può sussistere

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Pagina 320

(1) Si verifica immediatamente che integrando questa P rispetto a tutte le variabili meno , per tutto il loro campo di variabilità, si ottiene

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Pagina 341

immediatamente che integrando questa P rispetto a tutte le variabili meno , per tutto il loro campo di variabilità, si ottiene

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Pagina 341

(1) Ciò potrebbe giustificarsi direttamente con un passaggio al limite del tutto analogo a quello fatto per il caso degli autovalori multipli

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Pagina 349

misure è ancora meno stretto, o manca del tutto.

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Pagina 358

dove, al solito, , e l'integrale si intende esteso a tutto lo spazio delle q. Come si vede, a un determinato stato dei sistemi corrisponde un

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Pagina 362

e similmente per e . Notiamo innanzi tutto che queste tre osservabili sono incompatibili due a due: difatti si ha p. es.

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Pagina 369

Moltiplicando per , e integrando su tutto il campo di variabilità delle coordinate si ha (ricordando l'ortogonalità e la normalizzazione delle , e

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Pagina 397

Di qui si ricavano le c, moltiplicando i due membri per e integrando su tutto lo spazio delle q: si ottiene così

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Pagina 406

Sostituendo nei primi due termini per l'espressione ricavata dalla prima delle (235), e ricordando le (234), si riconosce che tutto il primo membro è

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Pagina 414

(2) Indicheremo in tutto questo capitolo con e la carica dell'elettrone in valore assoluto, e con la sua massa di quiete.

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Pagina 418

Si osservi che tutto ciò non è interpretabile col semplice modello vettoriale, secondo il quale la seconda osservazione darebbe con certezza il

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Pagina 418

cosicchè i due termini in questione si riducono a e tutto il gruppo dei sei termini con dà:

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tutto a quelle di un ordinario giroscopio.

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Pagina 438

(1) Ricordiamo che, in tutto questo capitolo, si indicano con lettere greche gli indici che assumono i valori 1, 2, 3, 4, e con lettere latine quelli

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Pagina 442

In questa teoria la discontinuità nasce in modo del tutto naturale dal procedimento matematico, in modo abbastanza simile a quello col quale, in

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Pagina 72

Lezioni di meccanica razionale. Volume primo

497831
Tullio Levi Civita - Ugo Amaldi 22 occorrenze

e le coordinate del punto P dovranno soddisfare durante tutto il moto alle equazioni

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Pagina 111

conservano inalterata la loro distanza r, talché, durante tutto il moto, sussiste l'identità

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Pagina 158

che tutto si riduce a spostare l’origine degli angoli α e α + β = kα.

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Pagina 250

La proprietà caratteristica (11) dei campi di forza conservativi è del tutto indipendente dal riferimento talché si mantiene inalterata qualunque sia

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Pagina 339

d) Diamo anche un esempio di potenziale non uniforme in tutto il campo di forza in cui sussiste la (11); dapprima in due dimensioni, considerando l

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Pagina 343

relazione importantissima tra due elementi T ed U (cioè in sostanza tra la velocità, e la posizione del mobile) soddisfatta durante tutto il

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Pagina 357

Si osservi anzitutto che se la forza F, durante tutto il tempo in cui la consideriamo, si mantiene d’intensità finita, cioè minore di un numero

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Pagina 361

Tutto si riduce a dare un senso preciso a codesta tendenza delle forze; e a tale scopo si ricorre alla nozione di lavoro e, come appare del tutto

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Pagina 415

Dal punto di vista del calcolo, tutto si riduce a scambiare, nella formula di definizione

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Pagina 450

Da tutto ciò si raccoglie la regola seguente:

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Pagina 465

Di tutto ciò si può naturalmente avere la riprova formale, introducendo le coordinate x, y, z di P e x 1, y 1, z 1 di Q, con che:

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Pagina 471

è una funzione di λ continua in tutto l’intervallo Λ; e se di più esiste la ed è pur essa finita e continua rispetto a Q in S e rispetto a λ in Λ

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Pagina 479

Si tratta dunque di una forza conservativa, che è funzione (vettoriale) continua del punto potenziato in tutto lo spazio.

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Pagina 483

Da tutto ciò risulta che per l'equilibrio di un sistema articolato saranno necessarie e sufficienti due classi di condizioni:

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Pagina 571

valendo sempre o il segno + o il segno - lungo tutto l’arco di funicolare.

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Pagina 617

sia identicamente eguale a un differenziale esatto senza che tale sia il lavoro elementare per uno spostamento del tutto arbitrario

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Pagina 670

Si noti prima di tutto che in un generico spostamento virtuale del sistema,

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Pagina 687

13. Tutto ciò premesso, siamo in grado di esprimere che la sollecitazione (piana) a), b), c), testé precisata, ottempera alle condizioni di

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Pagina 702

e tutto si trova ricondotto a discutere questa equazione che contiene la sola incognita (obliquità delle reazioni), e serve a determinarla. Lo sforzo

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Pagina 705

Queste sono calettate ciascuna sul rispettivo albero (in modo da costituire un tutto rigido coll’albero stesso) e appartengono di solito ad un

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Pagina 716

Tutto si riduce allora a scegliere ω in modo che la forza centrifuga faccia equilibrio all’attrazione].

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Pagina 730

Importa tener presente che tutto ciò vale sotto la essenziale condizione che la terna Ωξηζ sia fissa rispetto alla Oxyz ben altrimenti vanno le cose

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Pagina 92

Enciclopedia Italiana

533476
Enrico Fermi 1 occorrenze
  • 1936
  • Istituto dell'Enciclopedia Italiana
  • Roma
  • fisica
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dove l'integrale si deve estendere a tutto lo spazio delle fasi.

fisica

Pagina 520

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