Per calcolare questa espressione conviene trattare separatamente i due casi di e :
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prima che sorgesse la meccanica ondulatoria. Tale metodo consiste, come si è accennato nella parte I, nel trattare dapprima l'atomo come un sistema di
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riferimento nel quale le variabili siano separabili: questo stesso sistema di coordinate poi si adotta per trattare il problema anche trascurando le
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muoversi in un piano dato: l'altra è identica alla (323). Questo modo di trattare il problema, cioè con la restrizione alquanto artificiosa che il moto
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dato: l'altra è identica alla (323). Questo modo di trattare il problema, cioè con la restrizione alquanto artificiosa che il moto avvenga in un piano
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La forma data nel § prec. al problema di Schrödinger per una sola particella suggerisce, per ovvia generalizzazione, il modo di trattare il problema
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punto libero (v. § 44, P. II): ciò significa che il moto del baricentro si può trattare, anche in meccanica ondulatoria, come il moto di un punto di
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tradurranno ora in altrettante relazioni tra matrici. Perciò questo metodo di trattare i problemi della meccanica quantistica prende il nome di metodo delle
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Vogliamo ora trattare il problema delle perturbazioni in modo più generale, così da includere anche il caso di stati risultanti dalla sovrapposizione
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qualunque: le formule così trovate ci serviranno poi (specializzando la legge di questa forza col supporla coulombiana) a trattare, nel § seguente, il
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perturbazioni, in una prima approssimazione e, occorrendo, in approssimazioni successive. Con questo metodo, come diremo, si possono trattare l'atomo di elio e
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La prima di queste ipotesi consente (come si è visto al § 45 nell'approssimazione di Pauli) di trattare il problema imperturbato separando la
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momento risultante è parallelo al risultante R, o, in particolare, nullo. La questione si potrebbe trattare per via geometrica in base alla (29). Ma è
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fenomeni molecolari (che non si possono per altro, a differenza dei fenomeni astronomici, trattare col solo sussidio della legge di gravitazione universale
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sferica in un’areola elementare dσ'; ed ove si indichi con Q' l’ulteriore intersezione del raggio PQ, l’elemento dσ' si può trattare come un altro
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permettono di trattare i problemi di equilibrio dei fili flessibili ed inestendibili ove con siffatte qualifiche si intenda caratterizzare ogni sistema
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infinitamente vicini a P i, potremo trattare l’elemento come un semplice punto materiale, sollecitato da tre forze: la F i direttamente applicata e le
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osservato, mantiene il suo centro su codesta verticale, conservandosi orizzontale, il sistema si può trattare come se fosse dotato di un solo grado di
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30. Il problema da trattare sarebbe a rigore il seguente. Disporre della tensione della cinghia in modo:
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quantistico della ricerca della legge di ripartizione di Boltzmann, si piò trattare in modo analogo al caso classico; si trova che le probabilità che il
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Accademia della crusca
