Ma lasciando da parte questi problemi, ancora estremamente lontani dalla loro soluzione, dobbiamo passare ad occuparci delle forze che agiscono tra
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cristalli, come abbiamo visto per le molecole, dobbiamo distinguere i cristalli polari da quelli omeopolari; i primi sono costituiti da ioni positivi e
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supponiamo noto) meno l'impulso comunicato a quell'elettrone che viene eccitato od espulso. Per determinare quest'ultimo impulso, dobbiamo fare dunque la
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onde (come avviene in ottica nei mezzi dispersivi). Per far questo dobbiamo ancora tener conto di due elementi sperimentali e cioè :
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Dobbiamo anzitutto calcolare la al tempo t, mediante la (154), che, introducendovi l'espressione (166) e ponendo per brevità
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velocità ridotta nel rapporto . Dal punto di vista ondulatorio, dobbiamo invece osservare che ciascuna delle (174), (174') rappresenta la
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soddisfatta prendendo . Poichè noi cerchiamo soluzioni che non tendono all', dobbiamo scartare quelle che hanno per espressione asintotica : porremo
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poi in forma più generale da Sommerfeld: ma prima di esporle dobbiamo accennare rapidamente agli altri campi nei quali si erano già incontrate
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dalla ordinaria meccanica e quindi solo alcuni valori per l'energia. Prima di formulare le condizione di Sommerfeld, dobbiamo richiamare alcune
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d) Forma delle orbite.- Dobbiamo ora tener conto della rimanente condizione di Sommerfeld (323), dove n'(= 0, 1, 2,...) chiamasi quanto radiale.
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perpendicolare, dobbiamo scrivere invece della (8) le due equazioni
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Poiché, come al n. prec., intendiamo considerare il moto soltanto a partire dall’istante t = 0, dobbiamo anche qui distinguere due casi secondo il
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mobile rispetto alla prima, avremo che P si muoverà anche rispetto alla seconda terna; e qui dobbiamo indagare le relazioni che istante per istante
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universale) in ragione composta delle masse ed inversa del quadrato della distanza. Precisamente dobbiamo dire che Ciascuna delle due masse esercita sull
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17. Ricordando (n. 14) che le componenti dell’attrazione newtoniana altro non sono che le derivate del potenziale U, dobbiamo inferirne, nel caso
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.), diventano anche sufficienti nel caso dei solidi. Per stabilire questo importante risultato, dobbiamo anzitutto caratterizzare quei sistemi materiali, ai quali
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Se al solido S sono applicate certe date forze F, per avere tutte le forze esterne agenti su S dobbiamo aggiungere alle F la reazione Φ , che si
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proposito qualcuno degli elementi essenziali del fenomeno. Non dobbiamo dunque meravigliarci, per quanto in particolare concerne le reazioni Φ, se
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e noi dobbiamo disporre di una delle sette costanti arbitrarie per rendere uguale ad 1 il secondo membro. Così si conclude che l'integrale generale
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diretti del problema, dobbiamo eliminare fra le equazioni dianzi indicate le reazioni (cfr. p. es. Cap. XIII, § 3); e nei casi concreti, come si
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Dobbiamo quindi supporre il punto di contatto P alquanto spostata dalla posizione più bassa.
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Ci troviamo così nelle precise condizioni, del n. 25 e dobbiamo quindi rispondere alla questione, associando alla equazione (16') la relazione limite
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Tra le proprietà dello spazio delle fasi che hanno maggiore importanza per le applicazioni statistiche dobbiamo ancora citare il teorema di Liouville
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Accademia della crusca
