in cui tutte le grandezze del secondo membro sono direttamente misurabili. Combinando la (9) con la (6) ricaviamo
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(9')
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(9)
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Ma, esssendo hermitiano, si ha (v. § 9):
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§ 9. - Moto elicoidale uniforme .
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9. Ricordiamo che, data una curva piana, dicesi punto pedale di un qualsiasi punto P della curva rispetto ad un polo O il piede Q della
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(9)
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onde, sostituendo nella (9) e notando che i vettori ω e Ω - Q , come paralleli hanno prodotto vettoriale nullo, si conclude che la velocità di ogni
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ossia, tenuto conto della (9),
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Questa espressione della velocità nel moto risultante è formalmente analoga a quella della velocità di un qualsiasi moto rotatorio (n. 9) ma non
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sì muove di moto rotatorio uniforme intorno ad Ω1 (nn. 9-12) : onde risulta (Cap. II, § 9) che il moto (risultante) del punto generico P del sistema
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(9)
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Di qui, se si assume come asse z della terna mobile l’asse di rotazione, orientato nel verso di (9), si deducono per le componenti di v a ed a a
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velocità e l’accelerazione di trascinamento son date (Cap. prec., nn. 9, 12) da
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mentre per l'accelerazione assoluta vale ancora l'espressione (9), pocanzi ottenuta nel caso del moto di trascinamento rotatorio uniforme. Ciò appare
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Invero, mentre l’espressione della velocità (10) del n. 9 del Cap. III, cioè la
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9. Di qui si deduce agevolmente che per due moti reciproci, rispetto ad un medesimo polo e in un medesimo istante, i vettori caratteristici omologhi
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(9)
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(9")
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si ha, in base alla (9),
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§ 9. - Moto relativo di due figure girevoli attorno a punti distinti.
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Tenendo conto dei 2 volantini dei pedali abbiamo altri due parametri. Il grado di libertà è dunque complessivamente 9.
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9. Spostamenti possibili di sistemi olonomi. — Un punto libero P può subire, a partire da una qualsiasi posizione iniziale P 0, uno spostamento
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(9') v 0 + ω Λ (C - O) = τ.
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Ora, poiché le due prime componenti del primo membro sono date come al n. prec. da mentre la terza è la (9'), proiettata sugli assi, dà luogo, oltre
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Pagina 298
9. Riassumendo, la variazione di velocità Δv, che si verifica durante un generico intervallo di tempo Δt, è a ritenersi diretta come F ed uguale in
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(9)
fisica
Pagina 335
§ 9. - Equazioni differenziali del moto di un punto.
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Pagina 344
(9)
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Pagina 355
9. Tornando ad una forza variabile qualsiasi F, immaginiamola applicata, come forza totale, ad un punto materiale libero P di massa m e consideriamo
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Pagina 355
(9)
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(9)
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onde la (9) si potrà scrivere
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Pagina 484
9. Calcolare l'attrazione esercitata da un corpo omogeneo rotondo (o dalla porzione di un tale corpo compresa tra due parallele) in un punto del
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Pagina 510
9. Nel caso di un solido con un punto fisso O, la reazione Φ suscitata in O da una data sollecitazione, che mantenga in equilibrio il solido, risulta
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Pagina 526
§ 9. - Derivazione di un punto variabile.
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Pagina 53
68. Suppongasi che un punto P sia somma (n. 9) di un punto e di un vettore, entrambi variabili:
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Pagina 55
(9)
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(9') Q 1 - Q n = F n.
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Pagina 579
9. In una catenaria, fra l’inclinazione ζ della tangente sull’orizzonte e la lunghezza s dell’arco, contato a partire dal vertice (punto più basso
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9. La condizione
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Pagina 653
(9)
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Pagina 667
la quale, ove si tenga conto delle (9), assume la forma
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ossia, tenuto conto delle (9) ed (11),
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Pagina 670
9. Un sistema articolato molteplicemente connesso si trova in equilibrio senza che siano applicate forze esterne; intervengono però sforzi interni .
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Pagina 688
(9)
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Pagina 707
dove, ricordiamolo, ε, k sono definiti dalle (9), in funzione dei dati della questione, sotto la forma
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Pagina 709
9.Somma di punto e vettori.
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(9)
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9. Sin qui non abbiamo fatta alcuna ipotesi sul segno di v. Ora dalla
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Pagina 86
Accademia della crusca
