(41)
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(41') ,
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ottenere scrivendo Δλ in luogo di dλ nella espressione da integrare: ciò vale però soltanto per valori finiti di x (come si vede dall'espressione (41) poichè
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: ciò vale però soltanto per valori finiti di x (come si vede dall'espressione (41) poichè una variazione, anche infinitesima, di λ, porta una differenza
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atomici 39 e 41. Le sole proprietà fisiche per cui possono sensibilmente differire due isotopi sono — eventualmente — le proprietà radioattive (sia
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La funzione è riportata graficamente nella fig. 41 per gli stessi stati della fig. 40.
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Vi sono generalmente, come si vede dalle figg. 40 e 41, dei valori di r per cui la R(r) si annulla: essi corrispondono a sfere sulle quali la densità
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contrario verrà trattato al § 41.
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(41)
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(41)
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(41')
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L’equazione del moto vibratorio smorzato sarà la prima delle (41) cioè la
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che la (41) ne fornisce l’integrale generale, ove si considerino le r e Θ0 come costanti arbitrarie. In altre parole l’ equazione lineare , a
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41. Moti definiti da un’equazione differenziale lineare omogenea del 2° ordine a coefficienti costanti. - Movendo dall’osservazione del num. prec
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Del resto è facile ritrovar qui direttamente le equazioni orarie di questi vari moti, partendo dai risultati riassunti al n. 41. Sotto l’ipotesi h 2
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onde l’integrale generale della equazione differenziale (49) è dato (n. 41) da
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aperiodici. Per assodarlo direttamente, ricordiamo che l'equazione oraria è in questo caso (n. 41)
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41. Profili coniugati delle evolventi di circonferenze concentriche alla rulletta. Ci siamo poc’anzi occupati (n. 39) della evoluta di una
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Basta ricordare (n. 41) una proprietà fondamentale delle evolventi, da cui segue che, per qualsiasi posizione di Γ, l'arco è sempre eguale al
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Il profilo coniugato è in questo caso (n. 41) non soltanto della stessa specie, ma per di più simile, il rapporto di similitudine essendo quello dei
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41. Operazioni elementari. - Dato un sistema di vettori applicati chiameremo operazioni elementari le due seguenti:
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Assunto allora su tale retta un punto qualsiasi A distinto da P, si sa dai numeri 14, 41 che il vettore v 1 del piano π1 è equivalente a due vettori
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45. Riducibilità di due sistemi equivalenti. -- Siamo ora in grado di dimostrare (cfr. n. 41) che ogni sistema σ 1 è riducibile a qualsiasi altro
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Ma ogni sistema composto di due vettori direttamente opposti si riduce mediante la seconda operazione del n. 41, ad un vettore nullo; cosicché si
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entrambe le operazioni vettoriali, che al n. 41 del Cap. I abbiamo chiamato elementari e che permettono di passare da un dato sistema di vettori
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41. Prescindendo dapprima dalla ipotesi che si tratti di una linea materiale, consideriamo un corpo S di costituzione fisica qualsiasi, la cui
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(41)
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(41)
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43. Le equazioni (40), (41), (42) generalizzano le equazioni (16), (17) del n. 19, relative ai fili flessibili e inestendibili. Anzi si riducono ad
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Ad ogni modo le equazioni (40), (41) implicano, come già la (16) nel caso dei fili (n. 20), le equazioni cardinali per ogni porzione finita di corpo
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, in base alla (41), è legato
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(41')
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talché eliminando M per mezzo della (41') e tenendo conto della (40) si ottiene
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Invece le equazioni. indefinite (40), (41) forniscono sei relazioni scalari fra la sollecitazione, la configurazione e gli sforzi (elementi relativi
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(41)
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relativa agli sforzi, che, aggiunta al sistema (40), (41), (42), lo renda atto a definire, in funzione dei dati suindicati, la configurazione di
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semplificazione della (41). Prendendo norma appunto dal comportamento della gravità, ammettiamo che la risultante F ds di tutte le forze f, agenti sui
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che si sa in ogni caso integrare (cfr. Cap. II, n. 41).
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il prodotto scalare (P l - P) x n. Ora dalla (41) si ha
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41. Applichiamo la regola precedente ad un esempio semplicissimo. Si abbiano quattro asticelle rigide eguali connesse a cerniera a due a due, in
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Accademia della crusca
