l'intensità dell'emissione. L'effetto termoionico ha importantissime applicazioni tecniche nelle lampade a tre elettrodi (triodi) usate in
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ha nelle interferenze della luce oppure dei raggi X.
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Fourier, il quale difatti non è che un caso particolare di sviluppo in serie di funzioni ortogonali, e precisamente nelle autofunzioni della (21) relative
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elettromagnetiche, si deve introdurre una certa relazione di indeterminazione nelle misure dei campi E ed H (v. bibl. n°, 10 e 10bis), dalla quale dipende, p. es
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(che, per metterci nelle condizioni più favorevoli, supporremo esattamente note; eventualmente nulle), dopo la misura delle coordinate x, y, il suo
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cambiamenti. : perciò si ha,nelle condizioni più favorevoli,
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nel secondo mezzo, nelle immediate vicinanze della superficie riflettente: però nel caso delle onde luminose la riflessione totale si produce solo se
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particelle avranno evidentemente la stessa velocità nelle regioni I e III, ed il coefficiente di trasmissione della barriera (cioè la probabilità che ha ogni
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si muove approssimativamente di moto rettilineo uniforme, cioè come la particella nel caso classico: però sparpagliandosi gradatamente nelle tre
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Entrava così per la prima volta nella scienza il concetto di una discontinuità nelle leggi fisiche, in contrasto con le ordinarie teorie meccaniche
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Considerando che generalmente i risultati della meccanica ondulatoria tendono a quelli della meccanica ordinaria, se nelle formule si trascurano
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libertà è periodico esso è dunque f —1 volte degenere. I sistemi degeneri si presentano assai spesso nelle questioni di fisica atomica ma di essi ci
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energia totale; le costanti che non intervengono nelle (307), hanno il significato di fasi.
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quantiche rientra come caso particolare nelle condizioni di Sommerfeld.
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avvenga in un piano dato, è quello abitualmente seguito nelle esposizioni elementari della teoria di Sommerfeld.
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dato, è quello abitualmente seguito nelle esposizioni elementari della teoria di Sommerfeld.
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L'alterazione di lunghezza d'onda è diversa per la radiazione diffusa nelle varie direzioni: nulla nella direzione dei raggi primari, cresce con
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frequenza risultano dell'ordine di e quindi devono essere nello spettro dell'elio ionizzato (Z = 2) 16 volte maggiori che nelle corrispondenti righe
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perpendicolare a questa, mentre nelle direzioni intermedie si avrebbe polarizzazione ellittica. Poichè ciò vale per tutte le righe dello spettro classico, si
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Questa indeterminazione nelle autofunzioni di un o. l. incompleto si può in certo modo assimilare ad una degenerazione, considerando l'autovalore An
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(65) si riduce a un sistema di tre equazioni lineari ed omogenee nelle tre incognite (si potrebbero scrivere tre di tali sistemi, corrispondenti a k
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importante, di particelle elettrizzate muoventisi in un campo magnetico non rientra nelle considerazioni precedenti e richiede perciò una apposita
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(125). Poichè queste valgono per momenti misurati nelle ordinarie unità, dovremo in esse sostituire con , ecc.; troviamo così le relazioni di
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La giustificazione di questo postulato sta, naturalmente, nelle conseguenze che se ne deducono: in particolare nella circostanza che i risultati di
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Per metterci nelle condizioni anzidette, supponiamo che sia A = O (assenza di campo magnetico), e V simmetrico intorno all'asse z, cioè, se si
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con l'insieme delle coordinate e dei momenti di una di esse, con quelli dell'altra, includendo nelle q anche la variabile di spin, che designeremo
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antiparalleli (cioè quelli la cui è antisimmetrica nelle coordinate posizionali), gli atomi dell'ortoelio sono quelli a spin paralleli (o a simmetrica nelle
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tensione di questa si poteva variare la velocità degli elettroni (nelle esperienze descritte la tensione variava da 30 a 370 voli). I diaframmi
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polare della distribuzione degli elettroni nelle varie direzioni, e trovarono che generalmente si ha una distribuzione pressochè uniforme, salvo per
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funzionamento di questo apparecchio non richiede soltanto nozioni cinematiche, ma si appoggia essenzialmente (come si vedrà nelle applicazioni della
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’asse y. Sostituendo il valore (30) nelle (28') si trova che il vertice V avrà le coordinate
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senso del moto componente rettilineo. Siccome nelle (60) l’asse z positivo si intende orientato in modo che, rispetto ad esso, il moto circolare
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la (12) fornisce appunto la decomposizione dell’accelerazione nelle sue componenti tangenziale e normale (Cap. II, n. 26).
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rispetto a Oξ, che deve annullarsi con t, sarà data da Θ = ωt. Perciò le equazioni del moto di P 1 si otterranno ponendo Θ = ωt nelle prime due equazioni (6
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, nelle precedenti deduzioni, alcun uso; talché le (24) valgono per ogni torna di versori a due a due ortogonali e dipendenti da un parametro qualsiasi.
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24. Ciò premesso, si sostituiscano nelle (20') alle u x, u v, u z le loro espressioni in termini di λ e μ, date dalle (24'), (24"). Si ottengono così
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secondo gli assi fissi son le derivate delle incognite coordinate α, β, γ di O, onde si ha, nelle consuete notazioni,
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C', infinitamente vicina a C e relativa all’istante consecutivo t + dt, dando nelle (2) alle q h, e a t gli incrementi arbitrari (e fra loro
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Nell’osservazione di questi fenomeni e nelle successive induzioni, si è sempre trattato di forze e di moti; ma non è stato detto esplicitamente
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. es. quella relativa al primo estremo (nelle condizioni di moto di P quando passa per codesta posizione), si consideri la somma
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prescinderne, nelle questioni statiche, dà maggior garanzia per l’equilibrio. Con ciò infatti si vengono a trascurare delle azioni, che possono destarsi
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arguisce a priori che quest’ultima condizione deve essere implicita nelle equazioni vettoriali (5), (6); ma è pur facile verificarlo a posteriori.
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21. Per scindere l'equazione vettoriale (16) nelle sue componenti secondo gli assi, ricordiamo che la tensione T è un vettore tangenziale alla
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c 0 e c che la curvatura ha in P quando la verga è allo stato naturale e, rispettivamente, nelle condizioni di equilibrio forzato che si considerano
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Le U j sono in tal caso forme lineari omogenee nelle componenti d x, dy, d z di un generico spostamento virtuale di P. Supposto che si tratti un
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Ci proponiamo di far vedere che nelle condizioni di sollecitazione, che intervengono più frequentemente in pratica (e che saranno qui appresso
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col sussistere dell’equilibrio relativo nelle condizioni supposte) rendere minima T A. Si può anche dire, in forma espressiva, che la (14) consente di
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rapidità secondo cui si svolge nel tempo un fenomeno di moto, mettiamoci dapprima nelle condizioni di maggiore semplicità. Intanto supponiamo
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Così, ad es. (per metterci nelle condizioni più comuni), se non si annulla la si può asserire che la s(t) ha un massimo o un minimo secondo che è il
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alle prime esperienze fondamentali sulle radiotrasmissioni; mi limiterò, invece, a riassumere nelle linee generali quelli che oggi possono considerarsi
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