dove le fn sono le componenti di f, e la somma si intende estesa da 1 all' (come si sottintenderà anche nelle formule successive). Applicando
fisica
Pagina 303
che raggiunge nell’istante dopo il quale ritorna, di moto uniformemente accelerato, all’infinito dalla stessa parte,donde è provenuto, e in ogni
fisica
Pagina 105
progressivo, cioè diretto all’ingiù, nella fase accelerata. Ma noi qui intendiamo considerare il moto soltanto a partire dall’istante t = 0; onde
fisica
Pagina 113
da t = - ∞ a t = + ∞, è (n. 22) retrogrado, cioè diretto all’insù, nella fase ritardata, cioè prima dell ’ istante di arresto
fisica
Pagina 113
In tal caso il punto, a partire dall’istante t = 0, si muove su di un arca ascendente di parabola, fino all’istante in cui tocca il vertice V e
fisica
Pagina 116
Quanto all’andamento del moto in un passato remoto e in un lontano futuro, notiamo che per h > 0 la x, come risulta dalla (52) tende, per t
fisica
Pagina 136
Θ quello destrorso rispetto all’asse orientato.
fisica
Pagina 163
, attraversa una volta all’anno la semiretta positiva N. L’epoca di tale passaggio costituisce l’equinozio di primavera, mentre naturalmente l’intersezione
fisica
Pagina 214
considerarsi all’infinito (caso di una stella fissa).
fisica
Pagina 223
allontanato all’infinito (in direzione ortogonale a quella della traslazione).
fisica
Pagina 226
Di qui si conclude (Cap. III; n. 29) che il sistema di vettori paralleli ωu, ωl u, applicati rispettivamente in I e in C l è equivalente all’unico
fisica
Pagina 241
(nel modo ora detto) da ciascuna di esse intorno all’altra.
fisica
Pagina 26
Conserviamo all’uopo la già fatta ipotesi relativa agli assi Ωξη ; e sviluppiamo in serie del Maclaurin rispetto a dt le coordinate ξ ed η della
fisica
Pagina 281
una configurazione infinitamente vicina alla prima, ma relativa all’istante t + dt. Ogni spostamento (infinitesimo) di un sistema olonomo che lo faccia
fisica
Pagina 291
la quale risulta valida per ogni istante t, e mostra che la forza è a ritenersi proporzionale all’accelerazione, il fattore di proporzionalità
fisica
Pagina 319
Dati due sistemi di vettori applicati, per verificare se essi siano equivalenti, si può, per es. ridurli all’origine delle coordinate. In formule, le
fisica
Pagina 34
intervallo di tempo, dall’istante t 0 all’istante t 1, sia espressa da
fisica
Pagina 361
Un tale campione di peso 1 (in misura assoluta) è variabile da luogo a luogo: all’ingrosso è il peso di di litro d’acqua, e corrisponde quindi press
fisica
Pagina 369
Se invece si tratta di resistenze cosidette idrauliche, cioè direttamente proporzionali, oltreché all’area investita, al quadrato della velocità, il
fisica
Pagina 382
proporzionali all’area investita e alla velocità, cioè per quelle resistenze, che, come vedremo in Dinamica, si dicono viscose.
fisica
Pagina 382
Così, per es., se ω è una nave lunga 100 m., che fila normalmente 20 nodi all’ora (1 nodo = 1 miglio marino = 1852 metri), costruendo una nave simile
fisica
Pagina 386
7. Quale è la potenza di mi motore capace di innalzare 10 volte al minuto un peso di 80 kg. all’altezza di m. 4.5, supposto che il 25% della potenza
fisica
Pagina 390
Perciò, immaginando di far ruotare intorno ad AB il piano considerato, si può assimilare l’anello P ad un punto vincolato a muoversi all’interno o
fisica
Pagina 411
Un corpo pesante si appoggia sopra un piano inclinato (inclinazione superiore all’angolo d’attrito). La minima pressione orizzontale atta a far
fisica
Pagina 419
Per momento di inerzia di P (o, come si suol dire, della sua massa m) rispetto all’asse r, si intende il prodotto mδ2 della massa di P per il
fisica
Pagina 441
35. Momento di inerzia, rispetto all’asse, di un solido omogeneo di rivoluzione, limitato da due piani paralleli. Sia y = f(z) l’equazione della
fisica
Pagina 456
momento rispetto all’asse baricentrale parallelo alle basi (cioè ai segmenti di lunghezza B o b)vale
fisica
Pagina 462
alla G oξ (perpendicolare all’asse di rotazione) si avrà
fisica
Pagina 465
forma di toro, girevole attorno ad un albero. La sezione mediana normale all’asse presenta pertanto l’aspetto della figura.
fisica
Pagina 467
Negli ultimi membri riconosciamo le componenti di un vettore di lunghezza e di coseni direttori quali appunto competono all’attrazione che si
fisica
Pagina 471
continuo non soltanto all’esterno della massa potenziante, ma anche sul contorno e all’interno. Inoltre esistono anche nell’interno di S le derivate
fisica
Pagina 480
19. Premessa questa osservazione, torniamo all’attrazione di σ, su di un punto P esterno alla sfera. Anziché la forza, qui (come del resto nella
fisica
Pagina 486
Questa espressione compete in particolare all’ attrazione di una sfera piena (a strati omogenei concentrici) nei punti esterni, m seguitando a
fisica
Pagina 488
Condizione necessaria e sufficiente per l’equilibrio di un solido con asse scorrevole su se stesso è che si annullino rispetto all’asse la componente
fisica
Pagina 529
la quale ci dice che il sistema di forze esterne F 1 , F 2,..., F n, è vettorialmente equivalente all’unico sforzo Φ i·i+1 = Φ i+1·i applicato in P i
fisica
Pagina 578
che deve essere soddisfatta in ogni punto P interno all’arco AB di funicolare e, che assicurando l’equilibrio di ogni elemento materiale (e quindi di
fisica
Pagina 592
dove la costante di integrazione si riduce a zero portando l’origine, con una traslazione degli assi parallela all’asse y, nel punto in cui questo
fisica
Pagina 600
Jean Frédéric Frenet, n. a Pèrigneux (Dordogne) nel 1816, m. ivi nel 1900, fu professore all’Università di Lione. Le formule che da lui si intitolano
fisica
Pagina 66
un pezzo di superficie piana σ, normale all’asse, ed essendo sollecitata a trasmettere questa pressione da una forza F, applicata all’estremità di un
fisica
Pagina 661
, opposte, di intensità applicate rispettivamente ad A, A', orizzontali e perpendicolari all’asta) è dato da
fisica
Pagina 666
Riprendiamo all’uopo lo sviluppo di Taylor, di cui già ci siamo valsi al n. 75, ed esprimiamo P 1= P(s + Δs) in funzione di P(s) e delle sue derivate
fisica
Pagina 67
3. Tale risultato si può interpretare in modo espressivo, ravvicinandolo all’analoga condizione di equilibrio assoluto, che, come ben sappiamo, è
fisica
Pagina 690
Il verso positivo di l determina un verso di rotazione attorno all’asse del cilindro. Rispetto a k (applicato lungo l’asse) esso apparirà secondo i
fisica
Pagina 70
La terza condizione, detti γ1 e γ2 i momenti (rispetto all’asse di rotazione) delle due coppie (resistenti entrambe) ; p 1, R 1 e p 2 R 2, si traduce
fisica
Pagina 700
(rotolamento sul suolo), il secondo quello che sarebbe dovuto esclusivamente all’attrito (radente) sull’asse.
fisica
Pagina 709
Supposto φ (per abbondante lubrificazione) già così piccolo che si possa trascurare φ2, assimilando cosφ all’unità, lo stesso varrà a fortiori per ψ
fisica
Pagina 710
Dacché si parte dalla quiete, l'appoggio avrà luogo in B; d’altra parte, affinché possa cominciare lo scorrimento del mozzo rispetto all’asse, è d
fisica
Pagina 711
rotazione e i rispettivi cuscinetti) e si deve quindi richiedere maggior potenza all’albero motore.
fisica
Pagina 717
4. Si applichi la nozione statica di stabilità (Cap. IX, § 4) all’equilibrio relativo di un punto pesante costretto a restare sopra una sfera
fisica
Pagina 729
Dimostrare che, per tutti i punti appartenenti ad un cilindro di rivoluzione attorno all’asse centrale di un sistema, di vettori (applicati), il
fisica
Pagina 74
Accademia della crusca
