la velocità assoluta di un punto è la risultante della | sua | velocità relativa e della simultanea sua velocità di |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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risultante della sua velocità relativa e della simultanea | sua | velocità di trascinamento. |
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con S il volume di un qualsiasi corpo omogeneo C, con m la | sua | massa e con ΔS e Δm il volume e la massa di una qualsiasi |
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massa e con ΔS e Δm il volume e la massa di una qualsiasi | sua | parte avremo |
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momento di inerzia di P (o, come si suol dire, della | sua | massa m) rispetto all’asse r, si intende il prodotto mδ2 |
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il prodotto mδ2 della massa di P per il quadrato della | sua | distanza dall’asse. |
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λ individuata mediante la | sua | equazione in coordinate polari |
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p. es. , osserviamo che la | sua | espressione in meccanica classica è |
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la derivata di con la | sua | espressione (87) si ha (ricordando la (5')): |
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(poiché come limite di quantità tutte positive è per la | sua | definizione ≥ 0) a |
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c’è che da sostituire a T* la | sua | espressione (13) per ricavarne la relazione |
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loro dalla condizione che la u sia continua, insieme alla | sua | derivata, nei punti A e B. La parte reale di u (come anche |
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nei punti A e B. La parte reale di u (come anche la | sua | parte immaginaria) sarà rappresentata nei tratti I e III da |
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elemento materiale dm = v dσ. Se indichiamo con r la | sua | distanza da P e con Θ l’angolo (acuto) che la sua |
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con r la sua distanza da P e con Θ l’angolo (acuto) che la | sua | congiungente con P forma colla normale al piano di σ, |
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accelerazione complementare a t, se si tien conto della | sua | espressione (Cap. IV, n. 3) |
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da t pel tramite di un altro parametro s, funzione a | sua | volta di t, si ha |
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che della proposizione del n. prec. diede il Lagrange nella | sua | Meccanica analitica. |
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φ è a ritenersi positiva, tale dovendo essere T per | sua | natura, e, nel caso presente, anche |
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essa risulta, minima, ed eguale alla | sua | componente orizzontale costante φ, nel punto più basso |
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completamente indeterminato il suo impulso (quindi la | sua | energia e la sua direzione di propagazione). |
Fondamenti della meccanica atomica -
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indeterminato il suo impulso (quindi la sua energia e la | sua | direzione di propagazione). |
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a dire: il sistema è in uno stato stazionario, e la | sua | energia è la somma delle energie delle singole particelle. |
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prec., sostituendovi al posto del simbolo m della massa la | sua | espressione (17). |
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v la densità lineare dell’arco, 2α la | sua | misura (in radianti), r il raggio. Per una |
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con e la carica dell'elettrone in valore assoluto, e con la | sua | massa di quiete. |
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per ψ compreso fra O e π/2 estremo superiore escluso). La | sua | derivata è |
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con m, cosicché l’equazione fondamentale (2) assume la | sua | forma classica |
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equazione (131) della , ed ha lo stesso modulo, cosicchè la | sua | considerazione non ci dà nulla di nuovo. |
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di molte misure concordanti, il seguente valore per la | sua | carica elettrica dell'elettrone: |
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poichè la u deve essere continua, insieme alla | sua | derivata prima, per x = O, le quattro costanti dovranno |
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come integrale primo un'osservabile G tale che la | sua | derivata definita da (118) sia identicamente zero, cioè |
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(1) equivale ad a a = a τ od anche sostituendo ad a a la | sua | espressione fornita, dal teorema del Coriolis, ad. |
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di l 1 è manifestamente eguale all’arco di l, eguale a | sua | volta al segmento IΩ e quindi ad I 1Ω1. |
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di proporzionalità, p il peso del rettangolo, α la | sua | area, mostrare che si ha k σ cos2 α = p sin α. |
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è posta per l'espressione (268), per mettere in evidenza la | sua | dipendenza da n): |
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per effetto fotoelettrico un altro elettrone; la | sua | carica elettrica diventerà allora (z + 1)e e la goccia |
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campo elettrico, potremo trovare un nuovo valore E′ della | sua | intensità, per cui si ha di nuovo equilibrio tra il peso p |
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ora una parola circa il comportamento rispetto alla | sua | traiettoria di quel punto del piano mobile che ad un dato |
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(e così l’accelerazione) come una grandezza derivata per | sua | stessa definizione. |
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per la | sua | stessa definizione, dipende dal moto degli assi; e al |
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da zero (e positivo) e il primo fattore, in quanto la | sua | derivata |
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ora per la | sua | espressione (286), e osserviamo che è permutabile con le p |
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con m i la massa del punto generico P i del sistema, con la | sua | distanza da r, avremo per definizione |
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infinitesimo insieme con lo scalare Δt, nel senso che la | sua | lunghezza è infinitesima con Δt. Perciò generalizzando una |
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continuamente onde elettromagnetiche. Per conseguenza la | sua | energia dovrebbe gradualmente diminuire, il che porterebbe |
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avere carattere permanente, e si può calcolare che la | sua | vita sarebbe dell'ordine di [numero eliminato] secondi. |
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mentre P si muove nello spazio, la | sua | proiezione ortogonale P 1, sul piano z = 0 risulta animata |
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classica, la particella oltrepassa la barriera se la | sua | forza viva iniziale E è superiore al massimo del |
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caso delle configurazioni di confine, la reazione è per | sua | natura diretta verso l'esterno, e normale alla superficie. |
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avendo R 2 componente orizzontale nel senso del moto, la | sua | linea d’azione si trova necessariamente spostata dalla |
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per ogni funzione vettoriale finita e continua assieme alla | sua | derivata prima in un intervallo (t,t 1). |
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assegnato sistema) e sia F la forza che sollecita P in una | sua | data posizione di equilibrio M. |
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che il sistema sia nello stato n-esimo, cioè che la | sua | energia sia (le sono, come si sa, soggette alla restrizione |
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ottiene il cammino totale compiuto dal punto, sulla | sua | traiettoria, nel prefissato intervallo di tempo, restando |
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cinetica negativa con un positrone: basta osservare che la | sua | energia cinetica, in funzione dell'impulso p, è espressa in |
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dicesi densità (o massa specifica) del corpo C, o della | sua | sostanza materiale. Indicandolo con μ avremo: |
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prodotto del secondo ordine , e sostituendo perciò con la | sua | prima approssimazione , |
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