6. - | Sistemi | equivalenti e riduzione dei sistemi. |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Dalla definizione di equivalenza scende senz’altro che due | sistemi | di vettori applicati equivalenti ad un terzo sono |
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ad un terzo sono equivalenti fra loro. Inoltre, se più | sistemi | σ 1, σ 2,…, σ n sono rispettivamente equivalenti ai sistemi |
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sistemi σ 1, σ 2,…, σ n sono rispettivamente equivalenti ai | sistemi | σ 1', σ 2',…, σ n', il sistema σ formato dai sistemi σ i (i |
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ai sistemi σ 1', σ 2',…, σ n', il sistema σ formato dai | sistemi | σ i (i = 1, 2,..., n) è equivalente al sistema σ' formato |
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i (i = 1, 2,..., n) è equivalente al sistema σ' formato dai | sistemi | σ i'. |
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esempio semplicissimo di | sistemi | equilibrati si ha nei sistemi formati da due vettori |
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esempio semplicissimo di sistemi equilibrati si ha nei | sistemi | formati da due vettori applicati, opposti o aventi la |
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2. – | Sistemi | anolonomi. |
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DEI | SISTEMI | RIGIDI. |
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1. - | Sistemi | olonomi |
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formati da due o tre vettori. - Consideriamo ora i | sistemi | equilibrati (n. 40) costituiti da due o da tre vettori (non |
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nel prossimo Capitolo di una importante classe di | sistemi | materiali, pei quali codesta equivalenza vettoriale dei |
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materiali, pei quali codesta equivalenza vettoriale dei | sistemi | di forze esterne si traduce in una effettiva equivalenza |
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dapprima i | sistemi | con due sole particelle uguali (come è, p. es., l'atomo di |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di elio); poi estenderemo sommariamente i ragionamenti a | sistemi | con quante si vogliono particelle uguali. |
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4. - | Sistemi | a legami unilaterali. |
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dato un sistema, costituito dall'insieme di molti | sistemi | elementari eguali tra di loro (atomi, molecole, ...), |
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tra di loro (atomi, molecole, ...), ricercare il numero di | sistemi | elementari che si trovano in un determinato stato quantico |
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7. - | Sistemi | di vettori paralleli. |
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2. - | Sistemi | articolati semplicemente connessi. |
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5. - Statica dei | sistemi | a legami completi. Macchine semplici. |
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1. - | Sistemi | articolati. - Sforzi. - Sollecitazioni nodali. |
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2. Condizioni necessarie di equilibrio comuni a tutti i | sistemi | materiali. |
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è funzione unicamente della temperatura T comune a tutti i | sistemi | in contatto. Possiamo dunque scrivere, per ogni sistema |
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a un sistema A, costituito da un grande numero N di | sistemi | a indipendenti, tutti uguali tra di loro. Classicamente il |
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si tratta suddividendo lo spazio delle fasi di ciascuno dei | sistemi | a in cellette aventi tutte lo stesso ipervolume. Se N 1, N |
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lo stesso ipervolume. Se N 1, N 2, ... sono i numeri dei | sistemi | a, il cui punto rappresentativo appartiene alla prima, alla |
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l'inapplicabilità delle leggi ordinarie ai | sistemi | atomici sorse il problema di trovare quali fossero le leggi |
Collected Papers (Note e memorie): volume I (Italy
1921-1938) -
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il problema di trovare quali fossero le leggi a cui questi | sistemi | obbediscono. La ricerca di queste leggi incominciò circa 20 |
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1921-1938) -
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alle nuove leggi partendo dalle antiche, valide per i | sistemi | ordinarii, modificandole qua e là in modo da adattarle ai |
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ordinarii, modificandole qua e là in modo da adattarle ai | sistemi | atomici (Teoria di Bohr). Poi poco alla volta si riconobbe |
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DEI | SISTEMI | ARTICOLATI, DEI FILI E DELLE VERGHE. |
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relativa, or ora stabilita nel caso del punto, si estende a | sistemi | materiali di natura qualsiasi e risulta senz’altro |
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applicabile a tutti quei casi (solidi, liberi o vincolati, | sistemi | articolati, fili, ecc.) pei quali già si conoscono le |
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I | sistemi | paralleli (costituiti cioè da vettori applicati paralleli). |
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Vincoli di posizioni. - Fra i | sistemi | non olonomi giova prendere in considerazione una speciale |
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premesso e supposta estesa ai | sistemi | a vincoli unilaterali la definizione di spostamento |
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unilaterali la definizione di spostamento virtuale data pei | sistemi | olonomi al n. 13, avremo che per un sistema (2), sottoposto |
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infine che per i | sistemi | omogenei (μ = cost.) le (11), (11') diventano |
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I | sistemi | piani (costituiti cioè da vettori applicati, appartenenti |
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generalizzazione conduce alla similitudine meccanica. Due | sistemi | Σ, Σ' di quanti si vogliono punti materiali, sollecitati |
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simili; 2°. Le masse dei punti corrispondenti dei due | sistemi | stanno fra loro in un certo rapporto costante μ. |
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sintesi del substrato sperimentale tutta la Meccanica dei | sistemi | privi d’attrito. Dal punto di vista astratto esso |
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perché si traduce in una formula generale, applicabile a | sistemi | comunque complessi. |
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metodo di Sommerfeld all'atomo di idrogeno e, in genere, ai | sistemi | idrogenoidi, senza la restrizione puramente artificiale |
Fondamenti della meccanica atomica -
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adottata da BOHR, nella prima teoria quantistica di questi | sistemi | esposta al § 16, p. I: si supporrà ancora però, |
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i coefficienti sono ottenuti (v. § 39) mediante i quattro | sistemi | di equazioni lineari: |
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Si abbia un numero molto grande N di | sistemi | quasi-ergodici, tutti identici e del tutto indipendenti uno |
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indipendenti uno dall'altro. Lo stato di ciascuno di questi | sistemi | sarà rappresentato da un punto dello spazio delle fasi. Al |
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tutta densamente. Supponiamo ora che le energie degli N | sistemi | siano ripartite uniformemente in uno strettissimo |
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l’artificio seguente, suggerito da quanto si è fatto pei | sistemi | articolati (Cap. prec.). Poiché già ci siamo procurati |
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le condizioni di equilibrio per vari tipi particolari di | sistemi | materiali (corpi rigidi, sistemi articolati, fili,...) si |
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vari tipi particolari di sistemi materiali (corpi rigidi, | sistemi | articolati, fili,...) si può immaginar decomposto, in |
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decomposto, in quanto sia possibile, il dato sistema S in | sistemi | parziali, appartenenti ciascuno ad uno di codesti tipi e, |
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cioè (usando una locuzione che è ben precisa nel caso dei | sistemi | olonomi) quanto minore è la libertà del sistema. |
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La conclusione è stata che, mentre non esistono | sistemi | meccanici ergodici, possono invece esistere sistemi quasi |
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sistemi meccanici ergodici, possono invece esistere | sistemi | quasi ergodici; sembra anzi che sistemi meccanici molto |
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invece esistere sistemi quasi ergodici; sembra anzi che | sistemi | meccanici molto complicati e senza speciali caratteristiche |
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in generale essere quasi-ergodici. E, naturalmente, i | sistemi | che occorre considerare nelle applicazioni statistiche, |
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in considerazione. È dunque plausibile l'ipotesi che i | sistemi | ai quali si applicano le considerazioni statistiche siano |
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poi si estende all’equilibrio dei | sistemi | olonomi il criterio qualitativo di stabilità che si è |
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al n. 18 del Cap. IX, si riconosce che anche per codesti | sistemi | sono configurazioni di equilibrio stabile quelle, cui |
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è il rapporto tra il numero dei | sistemi | nello stato e il numero totale N. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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caratteristica per l’equilibrio, limitatamente al caso dei | sistemi | a vincoli, oltreché privi di attrito, indipendenti dal |
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ciò necessaria, che essa si può dimostrar valida anche per | sistemi | a vincoli, pur sempre privi di attrito, ma comunque |
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del tutto differente, se introduciamo la quantizzazione dei | sistemi | a. In questo caso infatti resta automaticamente introdotta |
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una classificazione discreta degli stati possibili dei | sistemi | a, senza la necessità di un'arbitraria suddivisione in |
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facile convincersi che se, come abbiamo ammesso, entrambi i | sistemi | hanno un numero grandissimo di gradi di libertà, ω1 e ω2 |
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Si riconosce, p. es., senza difficoltà, che se uno dei | sistemi | è un gas perfetto, contenente N molecole puntiformi, |
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al caso in cui il sistema S si decomponga in più di due | sistemi | parziali. |
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6. - Statica dei | sistemi | olonomi a quanti si vogliono gradi di libertà.Condizioni di |
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probabilità», si deve pensare di avere un gran numero N di | sistemi | indipendenti identici e sottoposti alle stesse condizioni |
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essi un'osservazione della particella al tempo t: se su N' | sistemi | l'osservazione dà il risultato considerato, diremo che la |
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grandezza, si intende che si deve misurare questa negli N | sistemi | suddetti, e prendere la media. |
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espressamente che in ogni caso la considerazione di | sistemi | di forze vettorialmente equivalenti al dato sistema di |
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e sarebbe in generale erroneo l’interpretare codesti | sistemi | di forze vettorialmente equivalenti come sostituibili l’uno |
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di Boltzmann in questo secondo caso è necessario che i | sistemi | elementari che costituiscono il sistema totale siano |
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esempio, la legge di Boltzmann sarà certamente valida se i | sistemi | elementari sono completamente isolati uno dall'altro; se |
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sono completamente isolati uno dall'altro; se invece i | sistemi | parziali sono distribuiti entro lo stesso volume, come, p. |
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valore assoluto). Questo risultato si potrebbe estendere ai | sistemi | con quanti si vogliono elettroni. |
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precede si applica a | sistemi | isolati: si può però, almeno in molti casi, estendere la |
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almeno in molti casi, estendere la nozione di stato anche a | sistemi | soggetti ad azioni esterne, definendo lo stato del sistema |
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perciò che due | sistemi | equivalenti diconsi anche riducibili l’uno all’altro. Si |
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i risultati ottenuti nel Cap. I sulla riduzione dei | sistemi | di vettori applicati forniscono immediatamente altrettante |
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