i corrispondenti contributi al | lavoro | virtuale delle varie forze. Per effetto della traslazione, |
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traslazione, la F che è per ipotesi perpendicolare asse, fa | lavoro | nullo: le pressioni sulla piastra terminale (che |
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a far ruotare la vite in senso opposto) fanno tutte | lavoro | negativo, complessivamente espresso da – Φδs 0. |
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poi lo spostamento è ortogonale alla forza, il | lavoro | è nullo; e, viceversa, se una forza (non nulla) per un dato |
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se una forza (non nulla) per un dato spostamento dà un | lavoro | nullo, codesto spostamento è ortogonale alla forza. |
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| lavoro | complessivo si può perciò considerare come somma dei lavori |
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e risulterà dimostrato l’asserto se si proverà nullo il | lavoro | corrispondente ad una coppia generica. |
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2. - | Lavoro | ed energia cinetica. |
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al | lavoro | L; onde si conclude |
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(o del megaerg) gli elettricisti usano come unità di | lavoro | il jou l e, che è eguale a 107 erg (ossia al lavoro di una |
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di lavoro il jou l e, che è eguale a 107 erg (ossia al | lavoro | di una megadine per spostamento di 1 dm.) Perciò |
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in uno spostamento del primo tipo, il | lavoro | complessivo è nullo, mentre, per passare da una posizione |
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è inclinato, a quella di equilibrio, in cui è verticale, il | lavoro | è positivo. |
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avvertire esplicitamente che, nella valutazione di codesto | lavoro | complessivo delle reazioni, il lavoro di ciascuna di esse |
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di codesto lavoro complessivo delle reazioni, il | lavoro | di ciascuna di esse va calcolato per lo spostamento |
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P i (i =1, 2,...) ed è R i la reazione applicata a P i, il | lavoro | complessivo δΛ delle reazioni per uno spostamento virtuale |
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| lavoro | (loro prodotto scalare) è dunque nullo. |
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la reazione e lo spostamento formano un angolo acuto e il | lavoro | è positivo; per ogni spostamento reversibile, detto angolo |
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per ogni spostamento reversibile, detto angolo è retto e il | lavoro | è nullo. |
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pratica di lavoro, cioè il Chilogrammetro (kgm.), che è il | lavoro | compiuto da una forza costante di 1 kg. peso per lo |
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| Lavoro | delle forze costanti. - Nel comune linguaggio si dice, in |
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materiali; onde anche volgarmente si riconnette l’idea di | lavoro | a quelle di forza e di spostamento. |
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| lavoro | virtuale delle forze attive si riduce manifestamente a |
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| Lavoro | delle forze posizionali. - In questo caso, per il calcolo |
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all’asse della vite) le pressioni fanno manifestamente | lavoro | nullo: quanto ad F, siccome lo spostamento rotatorio del |
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applicazione segue proprio nella direzione della forza, il | lavoro | sarà positivo e misurato dal prodotto di F per l’ampiezza |
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del braccio. Sostituendo a δω il suo valore (6), il | lavoro | virtuale complessivo assume l’aspetto |
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del | lavoro | virtuale può così essere scritta |
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una potenza Π (rapporto tra | lavoro | e tempo) si ha |
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delle forze; e a tale scopo si ricorre alla nozione di | lavoro | e, come appare del tutto naturale, si ammette che un lavoro |
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lavoro e, come appare del tutto naturale, si ammette che un | lavoro | sia compiuto secondando le forze o in contrasto con esse |
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ad un dato spostamento, basta badare al segno del | lavoro | totale, che sarebbe compiuto da quelle forze per quel dato |
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secondo caso, l’analogo | lavoro | risulta negativo; e l’equilibrio è per conseguenza |
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particolare, per uno spostamento infinitesimo dP, si ha il | lavoro | infinitesimo o elementare |
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Il | lavoro | complessivo delle reazioni per ogni spostamento |
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si denoti con δΔ come al n. 2, l’analogo | lavoro | complessivo delle reazioni. |
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spostamento P 2 – P 1 del suo punto d’applicazione, dicesi | lavoro | della forza, corrispondente al dato spostamento del punto |
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| Lavoro | delle forze conservative . - Per questa particolare classe |
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la circostanza notevolissima che per il calcolo del | lavoro | non si richiede nemmeno più la conoscenza della traiettoria |
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di | lavoro | nel sistema C. G. S. dicesi erg e corrisponde al lavoro |
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di lavoro nel sistema C. G. S. dicesi erg e corrisponde al | lavoro | eseguito da una forza (costante) di 1 dine per uno |
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| lavoro | L (somma di prodotti di forze per lunghezze) sarà |
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alle forze variabili il teorema c) stabilito al n. 2 per il | lavoro | delle forze costanti, cioè: Il lavoro totale di una forza |
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al n. 2 per il lavoro delle forze costanti, cioè: Il | lavoro | totale di una forza lungo due cammini consecutivi del punto |
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non è invertibile, in quanto può darsi benissimo che il | lavoro | virtuale |
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il | lavoro | complessivo delle forze attive per un qualsiasi spostamento |
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si inverte la forza o lo spostamento, il | lavoro | cambia segno (e conserva inalterato il valore assoluto). |
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eguale a un differenziale esatto senza che tale sia il | lavoro | elementare per uno spostamento del tutto arbitrario |
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| lavoro | elementare della F per lo spostamento dP = v dt che P |
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| lavoro | elementare della forza F per uno spostamento elementare da |
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nei casi in cui esiste, in quanto non è altro che un certo | lavoro | (n. 6). |
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forza rispetto a più spostamenti consecutivi è eguale al | lavoro | della forza rispetto al risultante degli spostamenti |
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si assume come | lavoro | elementare della forza variabile F corrispondente allo |
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U (x, y, z)rappresenta il potenziale (Cap. VII, n. 26), il | lavoro | elementare è, in questo caso, dato da |
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reazione del piano d’appoggio (sempre normale ad esso) fa | lavoro | nullo, sicché basta occuparsi del peso. Anch’esso fa lavoro |
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lavoro nullo, sicché basta occuparsi del peso. Anch’esso fa | lavoro | nullo nel primo caso. Nel secondo il baricentro G viene a |
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| lavoro | complessivo di queste forze F i, per un qualsiasi |
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per Δt → 0, di codesta potenza media, cioè il rapporto del | lavoro | elementare al tempuscolo corrispondente |
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| lavoro | L dicesi motore o resistente secondo che risulta positivo o |
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una posizione (o configurazione) M' vicinissima, sia L il | lavoro | totale delle forze agenti su P (o sui punti del sistema) |
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della posizione (o configurazione) di equilibrio, il | lavoro | L,per qualsiasi spostamento compatibile coi vincoli, |
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d’appoggio σ sia precisamente un piano orizzontale, il | lavoro | del peso è nullo per ogni spostamento / M' M ; si ha allora |
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integrando, si ottiene pel | lavoro | L P 1 P 2 lungo un qualsiasi cammino del punto di |
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posto, il | lavoro | virtuale R x δP della forza R si riduce ad RΔ (per la |
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M' M compatibile coi legami, la forza attiva (peso di P)fa | lavoro | essenzialmente positivo. Si ha quindi uno stato di |
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chiuso, non si guadagna né si perde lavoro. Considerando il | lavoro | di una forza come una forma di energia fisica, ceduta o |
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