Φ A* = R A + Φ A , Φ B* = R | B | + Φ B, |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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punto P non appartenente a esso. Si costruisce una spezzata | B | 1 B 2... B n k coi vertici B 1 B 2..., B n, rispettivamente |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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P non appartenente a esso. Si costruisce una spezzata B 1 | B | 2... B n k coi vertici B 1 B 2..., B n, rispettivamente |
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appartenente a esso. Si costruisce una spezzata B 1 B 2... | B | n k coi vertici B 1 B 2..., B n, rispettivamente situati |
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Si costruisce una spezzata B 1 B 2... B n k coi vertici | B | 1 B 2..., B n, rispettivamente situati sulle linee d’azione |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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Si costruisce una spezzata B 1 B 2... B n k coi vertici B 1 | B | 2..., B n, rispettivamente situati sulle linee d’azione di |
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una spezzata B 1 B 2... B n k coi vertici B 1 B 2..., | B | n, rispettivamente situati sulle linee d’azione di v 1, v |
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paralleli a PA 1, PA 2,..., PA n. La parallela per | B | 1 alla PO incontra la B n K in un punto Q situato sull’asse |
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1, PA 2,..., PA n. La parallela per B 1 alla PO incontra la | B | n K in un punto Q situato sull’asse centrale del sistema |
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vettori | B | 1-A, B 2 - A, B 3 - A diconsi i componenti di v secondo le |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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vettori B 1-A, | B | 2 - A, B 3 - A diconsi i componenti di v secondo le tre |
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vettori B 1-A, B 2 - A, | B | 3 - A diconsi i componenti di v secondo le tre direzioni |
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parallelo alle basi (cioè ai segmenti di lunghezza | B | o b)vale |
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(45) e relativa all’estremo B,si deduce, ponendovi Φ = F | B | ed M B =0; |
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e relativa all’estremo B,si deduce, ponendovi Φ = F B ed M | B | =0; |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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e misuriamo, immediatamente dopo A, un'altra osservabile | B | ottenendo p. es. B': con ciò mettiamo il sistema in un |
Fondamenti della meccanica atomica -
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B': con ciò mettiamo il sistema in un nuovo stato in cui la | B | ha il valore definito B', ma la A, in generale, non avrà |
Fondamenti della meccanica atomica -
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non avrà più un valore definito (cioè, se subito dopo | B | si tornasse ad osservare A, non si sarebbe più certi di |
Fondamenti della meccanica atomica -
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casi in cui questo non si verifica, e cioè si può osservare | B | subito dopo A senza che A cessi di avere il valore |
Fondamenti della meccanica atomica -
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che l'osservazione di A ha dato il risultato A' e quella di | B | il risultato B', il sistema si trova in uno stato tale, che |
Fondamenti della meccanica atomica -
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il sistema si trova in uno stato tale, che tanto A quanto | B | hanno un valore definito, e cioè, rispettivamente, A' e B'. |
Fondamenti della meccanica atomica -
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di AA' (simmetrico di A rispetto ad ) la coppia A, | B | si porta in A', B' colla traslazione rappresentata dal |
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B' è allineato con A e | B | e coincide con A. In tal caso, basta al nostro scopo far |
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= s 1, | B | = s 2, C = s 1 + s 2 = A + B, |
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I punti di un segmento (rettilineo) di estremi distinti A e | B | si possono pensare ordinati in due versi opposti: da A |
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possono pensare ordinati in due versi opposti: da A verso | B | o da B verso A. |
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pensare ordinati in due versi opposti: da A verso B o da | B | verso A. |
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τ,p 1, p 2 hanno significato evidente, 2a = | B | 1 B 2 , b è l'altezza di a sulla catenella, e a 1, a 2, |
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τ,p 1, p 2 hanno significato evidente, 2a = B 1 | B | 2 , b è l'altezza di a sulla catenella, e a 1, a 2, sono le |
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τ,p 1, p 2 hanno significato evidente, 2a = B 1 B 2 , | b | è l'altezza di a sulla catenella, e a 1, a 2, sono le |
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a l, e posto perché l’equilibrio sia possibile, occorre che | b | sia compreso fra b 1 e b 2. Il minimo valore di q atto ad |
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l’equilibrio sia possibile, occorre che b sia compreso fra | b | 1 e b 2. Il minimo valore di q atto ad assicurare |
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sia possibile, occorre che b sia compreso fra b 1 e | b | 2. Il minimo valore di q atto ad assicurare l’equilibrio è |
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ove si ponga | b | = 2a ossia b - a = a risulta e p = a; onde la seconda delle |
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ove si ponga b = 2a ossia | b | - a = a risulta e p = a; onde la seconda delle (8) dà η = |
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B. Si ha allora (senza ambiguità rispetto al segno) ΔT = T | B | - T B. |
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(eguali ed opposte) delle due reazioni in A e in | B | hanno l’intensità ] |
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disposta secondo l'asse e sollecitata all’estremo | B | da una forza assiale F B (M B =0). Potendosi qui trascurare |
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l'asse e sollecitata all’estremo B da una forza assiale F | B | (M B =0). Potendosi qui trascurare il peso della molla (F = |
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e sollecitata all’estremo B da una forza assiale F B (M | B | =0). Potendosi qui trascurare il peso della molla (F = 0), |
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invece del verso da A a B, si attribuisce l’altro che da | B | va ad A, si ha il segmento orientato BA, che ha la stessa |
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BA, che ha la stessa linea d’azione di AB, ma l’origine | B | e l’estremo A. |
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pel punto A, in cui si immagina applicato il rappresentante | B | - A di v, tre rette r 1, r 2, r 3 aventi rispettivamente le |
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r 3 aventi rispettivamente le direzioni prefissate, e per | B | si conducano i piani paralleli ai piani r 2 r 3, r 3 r 1, r |
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piani r 2 r 3, r 3 r 1, r 1 r 2 fino ad intersecare in B1, | B | 2, B 3 le r 1, r 2, r 3 ordinatamente. |
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r 2 r 3, r 3 r 1, r 1 r 2 fino ad intersecare in B1, B 2, | B | 3 le r 1, r 2, r 3 ordinatamente. |
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in B, quando il contatto con λ1 ha luogo in A 1, o in | B | 1 ) è chiaro che la cicloide evoluta rimane sfasata di una |
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ai ventri (per es. V) della primitiva, e i ventri (A 1, | B | 1,…) addirittura sovrapposti ai punti cuspidali (A, B,...). |
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v la densità, | B | e H la base e l’altezza del rettangolo esterno, b e h le |
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densità, B e H la base e l’altezza del rettangolo esterno, | b | e h le corrispondenti dimensioni del rettangolo interno. |
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in A', mentre serve di sostegno a BB'; BB' si appoggia in | B | al muro (schematizzato nella retta orizzontale b) e ad AA' |
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AB è appoggiata in A ad un muro verticale, in | B | ad un piano orizzontale. Essa si trova in equilibrio in |
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in piano verticale sotto l’azione del suo peso p. In | B | è impedito ogni scivolamento da un rialzo di terreno; le |
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da un rialzo di terreno; le cose vanno quindi come se | B | fosse fisso. |
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come secondo punto su P quello la cui posizione iniziale | B | coincide precisamente con A'. La sua posizione finale B', |
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A'B' = AB, giacerà sulla circonferenza di centro A' = | B | e di raggio BA; e necessariamente dovrà presentarsi l'una o |
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n e P designano interi, a r , | b | s numeri reali, v r , w s vettori quali si vogliano) si fa |
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che, in un termine generico dello sviluppo, a r v r Λ | b | s w s, non si possono invertire i fattori vettoriali, pur |
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rimanendo lecito di spostare a piacere i coefficienti a r , | b | s e in particolare di attribuire al termine testé scritto |
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di attribuire al termine testé scritto la forma a r | b | s vr Λ w s. |
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continua agente sull’intero corpo; e denotiamo con F A, F | B | le risultanti delle forze applicate rispettivamente a σ1, |
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delle forze applicate rispettivamente a σ1, σ2 e con M A, M | B | i corrispondenti momenti risultanti rispetto ad A e B. |
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fissati a piacimento due punti A i, e | B | i+1 fra P i e P i+1, (nell’ordine scritto), il tratto di |
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P i e P i+1, (nell’ordine scritto), il tratto di filo A i | B | i+1 dovrà trovarsi in equilibrio sotto l’azione delle |
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agli estremi. Diremo Φ i·i+1 quella che si esercita in | B | i+1, e che, in condizioni di equilibrio, deve essere, come |
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P i P i+1 e avere intensità indipendente dalla posizione di | B | i+1 . |
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a, b, e qa, qb (q 1) valgono: [cfr. l'esercizio 24 per | b | = a]. |
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| B | = A + (BA),, |
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di qui che ogni moto che porti la coppia di punti A, | B | in A', B' fa passare l’intero piano p dalla prima alla |
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I due estremi A e | B | d’una gomena sostentatrice di un ponte sospeso non si |
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livello. Detta h la sopraelevazione di A su B, f quella di | B | sul punto più basso della gomena (freccia), a la portata, |
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il segno di (P 1 - P) x | b | discrimina se P 1 si trova, rispetto al piano oscillatore, |
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| B | 1 = ε |
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base, che ne dista di 2a, toccando l 1, con A 1, Ω1, I 1, | B | 1 le proiezioni di A, Ω, I, B su λ1. |
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l 1, con A 1, Ω1, I 1, B 1 le proiezioni di A, Ω, I, | B | su λ1. |
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Γ z = - | B | (k - k 0), |
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≤ hp ossia | b | ≤ h; |
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- - T A= 20.8; T | B | = 62.5. |
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raggio di curvatura, v la velocità intensiva ed F t, F n, F | b | denotano le componenti della forza totale F secondo le |
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forza totale F secondo le direzioni orientate di t, n, | b | rispettivamente. |
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densità; a e | b | semiassi). |
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Γ = | B | |c – c 0|, |
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