| vi | sia pericolo di ambiguità, si distinguono queste tre specie |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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| vi | sono anche casi (quali gli esempi analizzati nel presente |
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Chilogrammo-massa, o semplicemente Chilogrammo, quando non | vi | sia pericolo di confusione coll’ordinario Chilogrammo-peso. |
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fra tutte le anzidette autofunzioni. Ciò posto, se | vi | fossero nel sistema due o più elettroni con gli stessi |
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sistema due o più elettroni con gli stessi numeri quantici, | vi | sarebbero nel determinante due o più righe uguali e perciò |
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ed è come se ciascuno avesse la sua individualità: non | vi | è dunque luogo al fenomeno di scambio. |
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nel caso del piano, ove si assuma su di esso il punto O, | vi | giacciono manifestamente tutti i vettori P i - O e quindi |
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caso più generale è quello in cui | vi | sono autovalori discreti e autovalori continui, nel qual |
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solo per m compreso tra ed l (estremi inclusi), altrimenti | vi | figurerebbero dei simboli di funzioni sferiche con l'indice |
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coefficienti interi. Quando | vi | siano g relazioni di questo tipo, il sistema dicesi g volte |
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della particella ma non il verso del suo impulso, cosicchè | vi | è una certa probabilità, proporzionale a , di trovarla in |
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(o anche, relative ad un qualunque stato intermedio). | Vi | è cioè una certa arbitrarietà nella scelta del criterio di |
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ed è come se ciascuno avesse la sua individualità: non | vi | è dunque luogo al fenomeno di scambio. che sia , |
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potenziale a mantenerlo in quiete qualora esso già | vi | fosse, senza che il punto si trovi effettivamente in |
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h d’attrito volvente per una strada in buono stato. Ma | vi | sono casi concreti, per. es. strade ghiaiose, in cui h |
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questi necessariamente debbono essere grandi) le frequenze | vi | si avvicinano molto alle frequenze corrispondenti allo |
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integrale generale ha la forma (149), ma le costanti che | vi | figurano saranno in generale diverse nei due tratti: nella |
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verticale mediano si può ricondursi (in modo rigoroso, se | vi | è simmetria rispetto al detto piano mediano) al caso di |
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scrivere , e, più oltre, , perchè per ogni valore di n | vi | è una , una ed un sistema di coefficienti : per semplicità |
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notare che nella scelta delle coordinate lagrangiane | vi | è una grande arbitrarietà; giacché in luogo di certe n |
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| Vi | sono invece alcune forze naturali che non si presentano mai |
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si esegue una osservazione di posizione della particella, | vi | è una certa probabilità di trovarla anche a destra di O, |
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precedente. Si può dimostrare che, oltre a queste, non | vi | sono altre quaterne di matrici (con N = 4) soddisfacenti le |
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è orizzontale, vale a dire è y' = 0 (e vedremo che | vi | è un unico punto siffatto ed è precisamente un punto di |
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perchè non si può più affermare che vari con continuità: | vi | sono anzi dei casi in cui vi è una probabilità finita, o |
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che vari con continuità: vi sono anzi dei casi in cui | vi | è una probabilità finita, o anche la certezza, che |
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queste condizioni, si dice che tra i due elettroni | vi | è l'accoppiamento di Russel e Saunders. |
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con la massa elettronica m: in seguito, quando non | vi | sia ragione di equivoco, scriveremo m in luogo di m*, come |
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necessaria e sufficiente perchè al punto all'infinito non | vi | sia urta singolarità non fuchsiana è che per il |
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CA,… che il nodo A risente dalle varie aste BA, CA,..., che | vi | concorrono. Naturalmente, per lo sforzo Φ A che una |
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nella direzione del vettore di stato all'istante . , che | vi | sia un solo valore con probabilità 1, e tutti gli altri |
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mai (finchè, beninteso ed l si mantengano finiti) cosicchè | vi | è sempre una certa probabilità di oltrepassare la barriera, |
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particella proveniente da , e non da , nella regione II non | vi | dovranno essere onde regressive, e quindi . Le (175) ci |
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sviluppabile in serie di potenze, e scriviamola (se | vi | sono termini del tipo ) in forma simmetrizzata, come si è |
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compresi anche i casi già esaminati sotto (a),(b) e (c). | Vi | sono infine alcuni casi in cui non è possibile far |
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o no in condizioni di equilibrio limite, purché equilibrio | vi | sia, il divario ΔT delle tensioni agli estremi ha un |
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reazioni, facendo intervenire soltanto le forze attive. Ma | vi | sono dei casi in cui l’interesse maggiore della questione è |
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sempre brevissima. Tuttavia, come si vedrà nei prossimi §§, | vi | sono dei fatti sperimentali che si possono interpretare |
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di punto potenziato. Supporremo invece più generalmente che | vi | sia un numero qualsiasi di punti potenzianti Q i (i = 1, |
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dell'energia e della quantità di moto): inoltre | vi | è un passaggio continuo dalle leggi della micromeccanica a |
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di tempo elementare, la F, a meno di infinitesimi, | vi | si può considerare costante, onde si può, sempre a meno di |
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più frequentemente Hôpital) nacque a Parigi nel 1661 e | vi | morì nel 1704. Fu in gioventù ufficiale di cavalleria, poi |
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del punto dalle circostanze esterne, mentre la massa m, che | vi | compare come un semplice coefficiente positivo, invariabile |
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(in quanto annullandosi in esso l'accelerazione | vi | si annullano simultaneamente le sue componenti normale e |
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i valori dei tre numeri quantici n, l, m (detti «orbitali») | vi | possono essere al più due elettroni aventi questa tema di |
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qui si vede intanto che in ogni linea della matrice | vi | è almeno un elemento non nullo (altrimenti, se la k-esima |
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la stessa, qualunque sia la velocità, con cui il mobile | vi | transita; basta pertanto che cambi (p. es. che si inverta) |
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