per cui la massa di un corpo è eguale alla somma delle | masse | delle sue parti, qualunque sia il modo in cui esso si |
Lezioni di meccanica razionale. Volume primo -
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lunghezze l l, l 2,..., dei tempi t 1, t 2,..., e delle | masse | m 1, m 2,..., da cui esse dipendono. Con ciò la legge |
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reciproca attrazione. Questo, beninteso, finché entrambe le | masse | sono dell’ordine spettante ad oggetti usuali; non più, |
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il baricentro dei punti G', G",…, cui sieno attribuite le | masse | di S', S'',… . Queste sono proporzionali ai volumi, quindi, |
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σ), in quanto a tali punti sieno attribuite per | masse | quelle dei triangoli. |
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Anche qui la similitudine materiale di Ω ed ω impone per le | masse | il rapporto μ = λ3; ma poiché, nel senso testé chiarito, |
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G è baricentro di tutti questi G", cui siano attribuite le | masse | dei rispettivi strati. Ma questi sono tutti eguali tra |
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da un numero finito qualsiasi di punti materiali P i di | masse | m i (i= 1, 2, 3,...), si consideri per ognuno di essi il |
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moltiplicate per λ, tutti i tempi per τ = λ½, tutte le | masse | per μ = λ3. Perciò il moltiplicatore χ di q nel passaggio |
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un punto P esterno all’agente (cioè al campo occupato dalle | masse | potenzianti), sta nel fatto che la funzione sotto il segno |
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risultò molto variabile; nell'elettrolisi gli ioni hanno | masse | eguali a quelle degli atomi o degli aggruppamenti di atomi |
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S, rispetto ad un punto P, la somma dei prodotti delle | masse | m i dei punti P i di S per i quadrati delle loro distanze |
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