natura (onde elastiche, ottiche acustiche, ecc.): noi la esporremo usando il linguaggio dell'ottica elettromagnetica, ma è immediata la traduzione delle
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soddisfatta prendendo . Poichè noi cerchiamo soluzioni che non tendono all', dobbiamo scartare quelle che hanno per espressione asintotica : porremo
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. Noi ci limiteremo a far rilevare che le formule del § precedente lasciano prevedere che l'intensità della corrente elettronica emessa risulti espressa
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nel caso in cui la radiazione eccitatrice è la luce visibile o ultravioletta: noi però useremo questo nome anche nel caso più generale. Ora si è
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Noi per ora escluderemo non solo questo caso, ma anche quello più generale che tra le frequenze , passino una o più relazioni del tipo
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La formula (341) permette di calcolare la frequenza delle varie componenti di ciascuna riga: noi ci limiteremo ad osservare che le differenze di
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: perciò talvolta scriveremo anche, p. es.,. Noi supporremo sempre tale corrispondenza biunivoca.
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Un operatore generico viene indicato con una lettera: noi useremo di regola per questo scopo le lettere gotiche. Per esempio scriveremo F = per
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La classe degli operatori lineari gode delle proprietà di alto interesse matematico (v. bibl. n. 33): noi ci limiteremo qui alle nozioni essenziali
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, effettivamente, e noi ammetteremo per postulato che ciò avvenga sempre. P. es., l'energia cinetica di un elettrone è definita da e quindi ricavabile da
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che praticamente si presentano ciò si verifica, effettivamente, e noi ammetteremo per postulato che ciò avvenga sempre. P. es., l'energia cinetica di
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Vediamo ora come si può trasportare questa nozione nella meccanica quantistica. Se noi assegnamo, p. es., le coordinate di un sistema di particelle
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È interessante verificare che l'equazione (87), da noi ammessa per induzione, è soddisfatta, in particolare, nel caso di N particelle dinamicamente
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distinguerle usando un diverso carattere come abbiamo fatto noi: ciò porta a scrivere le relazioni di permutazione (106) sotto la forma
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corrente. Lo spettro di molte righe, essendo emesso da molecole, è di struttura complicata e solo recentemente è stato interpretato teoricamente: noi ci
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Si ricordi inoltre che il potenziale U da noi usato è uguale a eV.
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ricordi inoltre che il potenziale U da noi usato è uguale a eV. il potenziale vettore A e prendendo come hamiltoniana la funzione
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successive; noi però ci limiteremo alla prima.
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questa teoria di Dirac si può poi ricavare quella di Pauli come una prima approssimazione non relativistica: noi però premetteremo quest'ultima, perchè ci
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mediante la teoria di Dirac dell'irraggiamento : noi tralasciamo questi calcoli (1) Vedasi p. es. bibl. n. 1, p. 447. , limitandoci a dire che
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si fa oggi con criteri diversi da quello di Bohr. Ma noi rimandiamo a più oltre queste considerazioni per accennare ora agli altri fatti sperimentali
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sterminato, formano i corpi che noi vediamo.
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esprime in cm-1 (e da noi sarà indicata al solito con v^) la (23) diviene
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oscillatori aventi frequenze uguali a quelle che si riscontrano nella luce emessa. Se noi illuminiamo gli atomi con luce di una di queste frequenze, gli
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: noi però ci limitiamo alla considerazione della meccanica degli atomi, rimandando per le molecole ad altro volume.
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appoggiarsi maggiormente all'intuizione e di richiedere un apparato matematico meno eccezionale, e perciò noi ci serviremo di esso come introduzione ai
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di corpuscoli (elettroni o fotoni) noi siamo condotti a raffigurarci qualcosa di simile ad una pallina materiale straordinariamente impicciolita, e
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condizioni agli estremi. A noi interessano sopratutto i due tipi seguenti di condizioni agli estremi:
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uno dei nodi cada in B, cioè che f(b) = O, equivale proprio alla condizione da noi trovata poc'anzi nella forma (6).
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Accademia della crusca
